184 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 
o negativos) de las acciones ejercidas por el sistema al pasar de un 
estado A a otro estado B, sea igual a la diferencia de los valores de 
la función correspondientes a dichos estados. Esta función U se deno- 
mina la energía interna de un sistema, y sólo puede ser definida a 
menos de una constante, en el sentido de que si se conoce una función 
Y que satisface el enunciado, la función: UC, en que € es una 
constante arbitraria, también lo satisface. 
El primer principio se expresa por lo tanto: 
W. — UV, =0 5 4A= U:; (0) 
siendo (Q) la suma de todas las cantidades de calor recibidas por el sis- 
tema al pasar del estado 1 al 2; A la suma de todos los trabajos rea- 
lizados por el medio exterior; y U la variación de la energía interna 
del sistema. 
El segundo principio conduce, a su vez, ala siguiente consecuencia: 
existe una función, S, de las variables que caracterizan el estado de 
un sistema tal, que goza de las siguientes propiedades : 1* la función 
S permanece constante para toda transformación adiabática, reversi- 
ble del sistema; 2* no es posible disminuir el valor de la función S de 
un sistema, sin que perduren variaciones en el medio exterior; 3* es 
siempre posible pasar de un estado A, de un sistema, a otro B, carac: 
terizado por el mismo valor de la función $, sin que perduren varia- 
ciones en el medio exterior (es decir, mediante una transformación 
reversible); 4* si un sistema pasa de un estado A a otro B, sin que 
perduren variaciones en el medio exterior, la función S aumenta o, en 
el caso límite de transformaciones reversibles, permanece constante ; 
5* en toda transformación isotérmica reversible, no adiabática, la va- 
riación de la función $, es: 
[a 
ds = (1) 
úl 
siendo T la temperatura absoluta. 
La función S, que tiene esas propiedades se denomina la entropía 
del sistema, y ella está definida a menos de una constante arbitraria, 
en el sentido expresado para la función U. 
En general, es imposible expresar las funciones U y S, dadas las 
variables que caracterizan termodinámicamente el estado del sistema; 
pero tratándose de los gases ideales, para los cuales conocemos la 
ecuación de estado 
po= RT (2) 
