198 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 
Tetrode ('), Stern (?), Sackur (*) y otros, han desarrollado estos 
cálculos. Seguiré el procedimiento de Sackur, análogo al empleado 
por Planck para calcular la entropía en la emisión calorífica. 
Supongamos, para mayor sencillez, el caso de un gas monoatómico. . 
El estado de una molécula está entonces completamente definido 
cuando se conoce su posición y su velocidad, es decir, mediante seis 
y coordenadas : las tres coorde- 
| nadas cartesianas del centro 
| A de la molécula y las tres com- 
| 14 ponentes de la velocidad, según 
: cada uno de los ejes. Quere- 
mos empezar por averiguar 
5 cuántas moléculas de las con- 
tenidas en un pequeño cubo 
eS dx,.dy, dz, tienen componentes 
ms de velocidad comprendidas en- 
1 y Es SOS q + da 
Fig. 1 ¿+ dí. Dicho de otro modo: 
si imaginamos un espacio de 
seis dimensiones y representamos según cada una de las dimensiones 
una de las coordenadas que definen el estado de la molécula, el pro- 
blema propuesto equivale a averigua cuantas moléculas están con- 
tenidas en el cubo exadimensional : ds =dx . dy . de. dZ..dn. di. 
El número de moléculas buscado será proporcional a ds, de modo 
que si indicamos con ds el cubo exadimensional, uno de cuyos vérti- 
Ces es Y, Yi Lu. Gas mu La do, el que tiene por vértice entr. aos 
Mar la ».. €bC., Serán : f,d5,, fado, ..., 108 NÚMETOS N,, Ma ..., Contenidos en 
ellos. En general será fds el número n de moléculas contenidas en un 
cubo elemental, siendo f una función de las seis coordenadas. Si N 
es el número total de moléculas : 
N=YNím, + m, +1, +.) =3(J,de, + fado, +...) = [ds (27) 
El número de combinaciones que pueden hacerse de modo que cada 
una de ellas reproduzca el mismo estado del sistema está dado por la 
fórmula 24. El estado del sistema que admite el máximo de «com- 
(2) TerroDkE, 4nn. d. Physik, 38, 439, y 39, 255, 1912. 
(2) O. SrerN, Phys. ZS., 14, 629, 1913. 
() O. SACKUR, Ann. der Physik, (4) 36, 958, 1911 y 40, 67, 1913. NErNSsrt, 
Festschrift, página 405, 1912. 
