CONSTANTE QUÍMICA DE AFINIDAD 209 
tendríamos una primera posibilidad para decidirnos por una u otra. 
Debye, estudiando, independientemente de ambas teorías, el calor 
específico del hidrógeno, mediante un modelo para su estructura 
molecular análogo al utilizado por Nernst, ha encontrado el valor : 
-J =2,99 < 107 * muy próximo al arrojado por la nueva teoría. 
Otro suceso importante de la misma y que se refiere enteramente 
a nuestro tema es la determinación de la constante química de los 
gases monoatómicos, para lo cual hemos deducido la fórmula (35 bis), 
partiendo de la teoría de los quanta. Hemos dicho antes que la cons- 
tante química figura en la fórmula de las tensiones de vapor saturado 
y que por lo tanto es posible hallarla estudiando la curva de tensio- 
nes, especialmente a bajas temperaturas. 
Es conocido el hecho de que los gases monoatómicos a muy bajas 
temperaturas presentan un calor específico inferior al valor teórico : 
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9 A : ES 
O, =3H- Este fenómeno ha sido denominado: degeneración de los 
- gases. ¿ Qué modelo mecánico podemos asignar a un gas monoatómico 
muy diluido a la temperatura del cero absoluto? Nernst adopta el 
siguiente : 1 los átomos deben girar al rededor de puntos fijos, de mo- 
do que, de acuerdo con la experiencia, toda difusión es imposible; 
2% deben estar tan alejados que ninguna acción recíproca sea posible; 
3% cada átomo gira en el máximo círculo posible. Un modelo análogo 
aplicado a los sólidos monoatómicos conduce inmediatamente al valor 
5,96 para el calor atómico, como exige la ley de Dulong y Petit. 
Por otra parte, el fenómeno de degeneración de los gases nos permite 
prever que hacia el cero absoluto el calor específico de los gases tiende 
a cero. Así Euken (*) ha encontrado los siguientes valores : 
Aceptando que al cero absoluto se anula el calor específico, podría- 
mos aplicar a los gases a muy bajas temperaturas, el teorema de 
Nernst. Polányi (?) ha demostrado en efecto que ese único hecho es 
suficiente para conducirnos al teorema de Nernst. 
Estudiemos ahora cuál sería la energía de un gas monoatómico 
según el modelo mecánico antes expuesto. 
(*) EUKEN, Berl. Akad., 28 de mayo de 1914. 
(2) M. PoLÁNY1I, Verh. d. D. Phys. Ges., 16, 333, 1914, y 17, 350, 1915. 
