LA TEORÍA DE LAS DOS ÓRBITAS 45 



serias dificultades que son inherentes a 1° la teoría de Planck de los 

 « quíinta » de radiación fijos; 2° las órbitas sin radiación de Bohr; y 

 3° los núcleos pesados de Rutherford que tienen dimensiones infinite- 

 simales. Las extensas tablas y cálculos termodinámicos de datos no- 

 adiabáticos que poseemos, nos permiten aplicar ambas ramas de la 

 ecuación de Poynting a las atmósferas del Sol y la Tierra con iin tra- 

 bajo adicional no muy grande. Será necesario recapitular las fórmulas 

 fundamentales empleadas. 



LA DIFERENCIACIÓN DE LAS FÓRMULAS DE BOHR 

 PARA LAS ÓRBITAS 



Debemos observar que hemos introducido dos cambios esenciales en 

 las ecuaciones fundamentales. En las fórmulas : P =^ pRT, Pv = RT, 

 PV ^KT hemos transformado en variables : R y K = Rw, y esto 

 cambia el sistema adiabático común en el sistema no-adiabático apli- 

 cable en las atmósferas. (Consúltese al respecto mi tratado de 1915 : 

 Atniospheric Circulation and Eadiation y el de 1918 A treatise on the 

 Stm's Radiation.) 



En la fórmula hta ^= e'" ha sido costumbre seguir a Planck usando 

 ho = [27.81590] como constante. Este es el valor de h correcto para la 

 cabeza característica de la serie K del hidrógeno, en a 911 A, pero 

 para todas las otras líneas del hidrógeno h es una variable como lo in- 

 dican las numerosas fórmulas empíricas que han sido empleadas en las 

 computaciones de series. 



Adoptamos las siguientes fórmulas : 



^ ,. e' h' da 2dh a h- 



Radio : a = , = ; — = , — = — 



^mv'- 2-^me^ a h «„ /¿/^ 



velocidad : V = 27:av = ^i— : — = , _ ;= — 



h V h Vg , h 



„ . I mv- 27i'?we* d^ — 3dh v ¡h 

 Erecuencia : v = ^ — =r — ; ; = , — z= -i 



^^ . , „ Imv' 2T.'me' dV —2dh V ho' 



Potencial : V = ~ ^- • " 



, . .^. ,^ 1 , 2T:-me' dW — 2dh W h,-' 



Energía emética : W =^ - mv" == — ; -=— = , — = -^ 



mv"- Sz^m^e'^ df — ádh f h.^ 



Euerza central : / = = — ; : — = , !^ = _!L 



a /i* ' / Ji /o /^* 



