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míJ''' 47u^m-6'-' d\\ — Mli H /io' 



l^'iKMza niimiH'ticii : 11= ■= — — — ; -77- = ; 1 rr'^^TT' 



aev /<-■' M h JI,, h^ 



Si a„, Vu, v„, V,„ W„, ./■„, lío, Ho tienen los valores obtenidos de 

 m_ = [28'.l)5525], e :^ |To.()7<S88|, /i„ = 127.81590 1 partí la línea que 

 encabeza la serie K del hidrógeno, todas las otras líneas pueden ser 

 calculadas detallada,niente })ara la frecuencia observa<la v. 



TeiUMnos sieiripre como constante : 



/,,„^'v„ = ./i^v = 27c"^m„e' = [ GÍ . OdOl O |. 

 I'oi' coiisi};iii(ínte, 



y liiei^o 



h' — , 



V 



h' 



^=^'7.:^' 



(7011 estos valores de /í. v. a -~- e'' se deriva to<la la serie de términos 

 [)ara la primera órbita. 



\m s('(pinda órbita se deriva áv la ecuación termodinámica : 



(•orno eu el, Triitado de l« radiación notar (pág. .'>24, n" 292). La energía 

 física, en un cierto volunuui (r, — r,,) a la altura (2;, — z^) se resume en 

 esta ecuación, la cual fué derivada de la tem])eraitura T por las ecua- 

 ciones no adiabáticas, el equilibrio gravitatorio y la pi-imeraley de la 



termodinánúca : 



dq, = dW \ d\]. 



Como este estado linal es debido a las Iransformaxnones de las fuer- 

 zas eléctricas y magnéticas que figuran a la derecha de la ecuación de 

 Poynting, que, por transporte de energía, de movimiento undulatorio 

 se convierten esencialmente en/(T -|- AT), es adecuado averiguar la 

 temperatura T (pie c()r¡esi)()nde a v por nuídio de la ley de desplaza- 

 miento de Wieii : 



c cT,;, , ,„ 0.2891 28910 0.2891 



0.2891 \„, [j,n 



