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folgendes: „Bei einer Reihe von Körpern, die die mittlen Strahlen des 
Spectrums stark reflectivren und gleichzeitig für diese Strahlen ein starkes 
Absorptionsvermögen haben, nimmt die Brechung, wenn man sich von Seite 
der grössern Wellenlängen (in Luft) dem Absorptionsstreifen nähert, aus- 
serordentlich schnell zu; nähert man sich von der Seite den kürzern Wel- 
lenlängen (in Luft) dem Absorptionsstreifen, so nimmt die Brechung aus- 
serordentlich schnell ab, und zwar so, dass Strahlen grösserer Wellen- 
länge (in Luft) stärker abgelenkt sind, als Strahlen kleinerer. — 2, Bei 
denjenigen Medien, die mehrere scharfe und starke Absorptionsbande zei- 
gen, findet an den Grenzen jedes Absorptionsstreifen eine Brechungsano- 
malie statt und zwar die eben erläuterte, d. h. geht man vom rothen 
Ende des Spectrums aus, so nimmt der Brechungsexponent mit der Annö- 
herung an einen Absorptionsstreifen stark zu und ist hinter demselben 
merklich kleiner. — 3. Eine Anzahl von Körpern, die das Speetrum vom 
blauen Ende her absorbiren, zeigen eine auffällige Zunahme des Brechungs- 
exponenten vom Roth zum Gelb.“ — In der vorliegenden dritten Mitthei- 
lung zeigt der Verf. dass es auch feste Körper mit auomaler Dispersion 
gibt (die frühern Untersuchungen bezogen sich auf Lösungen); er findet, 
dass das intensiv gefärbte Kobaltglas, also ein fester Körper ohne Dop- 
pelbrechung, ohne Dichroismus und ohne merkliche Oberflächenfarbe eben- 
falls anomale Dispersion zeigt, und zwar eine solehe die in der unter 2 
erläuterten Weise in ınnigster Beziehung zu den Absorptionserscheinungen 
steht. Vielleicht, so bemerkt der Verf., wird sich aber bei genauerer Un- 
tersuchung auch ergeben, dass das Kobaltglas ebenfalls eine Oberflächen- 
farbe hat. — Von den andern Körpern, die der Verf. untersucht hat, sei 
noch erwähnt das Berlinerblau in Oxalsäure gelöst: diese Lösung zeigt 
keine anomale Dispersion, obgleich das Berlinerblau selbst eine sehr deut- 
liche Oberflächenfarbe hat. Es liegt dies daran, dass die Absorptions- 
streifen hier an beiden Enden des Spectrums liegen ; die äussersten grü- 
nen Strahlen haben also einen kleinen Brechungsexponenten, der schnell 
zunimmt, dann eine Zeit lang langsam wächst, um gegen das violette 
Ende hin schnell anzusteigen. Diese aus Nr. ?2 (siehe oben) folgende theo- 
retische Betrachtung wird durch einen Versuch mit gekreuzten Prismen 
vollkommen bestätigt. Der Verf. spricht daher folgenden Satz aus: „Nimmt 
bei einem festen oder flüssigen Medium für eine Strahlenpartie der Ab- 
sorptionscoefficient mit zunehmender Schwingungszahl stark zu, so wächst 
mit zunehmender Schwingungszahl auch der Brechungsexponen!t sehr stark 5 
für eine Strahlenpartie für die mit abnehmender Schwinguugszahl der Ab- 
sorptionscoefficient stark zunimmt, nimmt mit abnehmender Schwingungszahl 
der Brechungsexponent stark ab und zwar bei starker Absorption so, dass 
ein Theil der ers.eren Strahlenpartie (von kleinerer Schwingungszalıl) stets 
stärker abgelenkt ist als ein Theil der Strahlen der zweiten Partie (von 
grösserer Schwingungszahl). Diese Anomalie kann soweit gehen, dass 
von zwei sichtbaren Strahlenpartien die durch sehr stark absorbirende 
Strahlen von einander getrennt sind, diejenige von grösserer Schwingungs- 
zahl überhaupt weniger gebrochen wird als die ganze Partie kleiner 
Schwingungszahl. — Der zweite Theil vorliegender Abhandlung handelt 
