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Stellt man sich nämlich eine dergleichen, von Spal- 

 tungsklüften durchsetzte Mineralmasse in eine der Zahl ih- 

 rer Spaltungsklüfte entsprechende Reihe gleich dicker und 

 gleich durchsichtiger Schichten abgetheilt vor , so ist klar, j 

 dass, wenn das Verhältniss des Raumes, welcher das Licht 

 intercipirt, zu dem, welcher es durchlässt, wie x:! ist, und 

 die Lichtmenge, M^elche als parallel in die erste Schicht 

 tritt, durch 1 ausgedrückt wird, der davon aufgehaltene 



Theil — sein wird. Die durch die erste Schicht durchge- 



X 



hende Lichtnienge ist also i ; da in der zweiten Schicht 



der ganzen Mineralmasse hiervon aufgefangen wird, 



X XX 



so wird durch diese zweite Schicht nur diejenige Licht- 



111 2 



menge gehen , welche durch 1 1 =sl 



^ '=' X X XX X 



1 / 1 v^ 



-) =s|l ausdrückbar ist. In der dritten Schicht 



XX \ X / 



1 2,1 

 wird von diesem -Lichtquantum der Theil 



^ X XX XXX 



wieder aufgehalten werden, so dass durch diese dritte Schicht 

 nur die Lichtmenge 1 1 1 = 1 — 



X XX X XX XXX 



A 



X 'XX XXX ^ X 



gelangt. Wird also die Stärke des Lichtes d. h. das in pa- 

 ralleler Richtung auf die erste Schicht fallende Lichtquan- 

 tum durch 1 ausgedrückt so ist dieselbe auf der zweiten, 



1 / i r 

 gleich dicken Schicht = 1 , auf der dritten = I 1 j 



3 1 / 1 \^ 



-f ~ 1 — - — I hindurch geht und zur vierten 



XX XXX ^ X / 



,2 



/ 1 \3 



auf der vierten - I i - — 1 • Das Lichtquantum nmimt 



folglich in einer geometrischen Progression ab. Treten die 

 Strahlen divergirend auf, kommen sie also aus endlicher 

 Entfernung, so nimmt das Lichtquantum wohl auch noch 

 in der Progression 1, ^4, Vq» Vie ^^ <^e" ^^^ einander lie- 

 genden, homogenen und unter einander gleich starken 

 Schichten ab, und aus beiden Progressionen folgt eine Ab- 



