teoría de contacto de los cuerpos elásticos 81 



que en el centro o alcanza su máximum que no debe ser mayor que el 

 el coeficiente de resistencia admitido para el material el que ponemos 

 jgual á K. Z es la presión en un punto cualquiera de la curva que 

 indicamos con Z?, y sea E el módulo de elasticidad para el cilindro 

 y E' para la chapa. El ángulo del arco ÁO = A'0 será a y el de 

 BO Q. Entonces la compresión total en B, será : 



BC = r (eos o — eos a) 



siendo muy pequeño el ángulo a, podemos poner la ordenada DB = r, 

 así que la compresión parcial del cilindro : 



Zr 



Ba=X ^ 



Zs 



Ca = Y = — 



XE_YE 

 r s 



E _ ^_f 

 r s 



Xe = Yf 



f + e 



y la de la chapa 



y por eliminación de Z 



poniendo ahora 



resulta 



y por consiguiente 



BC = X + Y = X 



Habiendo puesto la compresión total : 



BC = r (eos o — eos a) 

 resulta ahora 



X í ' "L i = r (eos S — eos a) 



En vez de las funciones trigonométricas, pondremos sus res- 

 pectivas series, las cuales son: 



eos O = 1 — ^ H ... 



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eos a = 1 — TT H ... 



y por sustitución en la ecuación anterior : 



f 



ANAL. SOC. CIENT. ARG. T. XXI 



