302 ING. MANUEL DE ANDA 
Sea M el momento flector correspondiente al plano GC”, que debe 
ser igual al de resistencia de la pieza en estricto equilibrio; M + dM 
es el momento en DD”. Considerando un punto cualquiera E del pla- 
no de sección (CY de que se trata, se sabe que la fuerza c es la misma 
para cualquiera otro punto de la linea E E” € igual á la diferencia de 
las resultantes de las fuerzas indicadas en la figura 1*, que obran en 
sentido opuesto, sobre el plano €. CY y sobre el DD”, como antes para 
LES Le 
La determinación de e quedará resuelta encontrando la expresión 
matemática de lo anterior. Para cualquier punto H del plano C.C/ de 
sección, situado á una distancia y de la superficie neutra O A B, el es- 
fuerzo de compresión ó tensión del material comprimido, es k = aa Y, 
siendo I el momento de inercia teórico de la sección total de la pieza 
con relación al plano neutro A A”; si b es el ancho de la sección en ese 
punto H, la tensión ó esfuerzo total en la área E H C H'E', es:- 
AC y 
KE; = bye dy Ó => by ¡AY A) 
AE Yo 
Si b varía con relación á y, en una sección de pieza cualquiera, se 
integraría antes de resolver la expresión (2). 
K es, pues, el esfuerzo total en el plano C.C/ entre los límites consi- 
d K , ¿ 
derados; de manera que K + dx —, sería el esfuerzo semejante en 
dx 
el plano DD”. La fuerza tangencial sobre EF, es e dx EE”, pues du EE' 
es el área en EF. Por consiguiente: 
cda ER! =K—(K-+da 2) 
dx 
de donde: 
