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hat, als wenn die Oberfläche der Platten kleiner wäre; und folglich wird, wenn 

 die Goldblättchen auf der einen dieser Platten befestigt wären, die hervorge- 

 brachte Repulsion, welche nur von der Spannung abhängt, nicht viel merklicher 

 als bei kleineren Platten sein. Aber wenn man, anstatt direkt die auf einer der 

 grossen Platten ausgebreitete Eleclricität zu schätzen zu suchen, sich dieser 

 Platte bedient, um einen kleineren Condensator damit zu laden, so ist begreif- 

 lich, dass der grössere Theil der auf der grossen Platte verbreiteten Eleclrici- 

 tät, auf der kleineren Platte condensirl wird und also ckidnrch eine grössere 

 Spannung erhalten muss, als man erreicht hätte, wenn man direkt die Electri- 

 citätsquelle mit der kleineren Platte in Verbindung gebracht hätte. Diesen theo- 

 retischen Betrachtungen entsprechen in der Wirklichkeit auch die Experimente. 

 {L'lnstit. Nr. 1017.) Tsch. 



Akustik. Theorie der Blasinstrumente. — Masson hat ex- 

 perimentelle Untersuchungen über die Bewegung der elastisch -flüssigen Körper 

 und die Theorie der Blasinstrumente angestellt. Bei Versuchen mit Oigelpfei- 

 fen fand er, dass die Gestalt des Mundloches nur einen secundären Einfluss auf 

 die Blasinstrumente ausübe; er fand ferner alle Theorien, die bis jetzt über 

 Pfeifen u. s. w. aufgestellt wurden, ganz unzureichend und fand folgende An- 

 sichten über diesen Gegenstand als die richtigen; 1) Die Geschwindigkeit des 

 Tones ist dieselbe in der freien Luft oder in einer Röhre; sie ist gleich 333 

 Meter in einer Secunde bei einer Temperatur von 0". — Die Töne der Röhren 

 werden hervorgebracht durch die longitudinalen Schwingimgen der Gassäule. — 

 3) In gleichartigen Röhren sind die Schwingungszahlen proportional den Län- 

 gendimensionen der Röhre. — 4) In Röhren, deren auf der Längsaxe senkrech- 

 ten Durchschnitte rechtwinklig sind, ist der Ton unabhängig von der dem Mund- 

 loch parallelen Dimension und variirt nur mit der auf dem Luftloche perpendi- 

 kulären Tiefe der Röhre. — 5) Der Abstand zwischen zwei Knoten oder zwei 

 Wellenbergen ist immer gleich der Länge der Tonwelle und dies passt zu den 

 Berechnungen Poissons und den gemachten Experimenten. — 6) Eine Pfeife 

 enthält eine genaue Zahl von halben Wellen- Längen , vermehit um einen noch 

 an dem Mundloche befindlichen Theil , welche zwischen zwei Wellenbergen ohne 

 Dazwischensein eines Knotens, oder zwischen einem Berge und einem Knolen 

 enthalten sein kann. — 7) Eine Pfeife kann mehrere Fimdamenlallöne erzeu- 

 gen, welche tiefer sind, als durch die Theorie Bernoulli's angegeben wird. — 

 8) Ein und dieselbe offene Röhre kann die Töne der Bernoulli'schen Reihe, 

 oder auch die, welche der Reihe für die geschlossenen Rühren entsprechen, hör- 

 bar machen, aber in dem letzleren Falle ist die an dem Mundloche befindliche 

 Haibwelle immer von zwei Wellenbergen eingeschlossen. Poisson stellt in fol- 

 genden Formeln alle Töne einer offenen Rohre dar: 



(1) L-x = (2u-fl)-A_, 



(2) L-x =2n-L, 



(3) L-x = n-i-, 



wobei l, die Länge der Röhre, x die Länge des dem Mundloche nahe liegenden 

 Theiles, n die Zahl der in der Röhre enthallenen halben Toidängen, ^ die Wel- 

 lenlänge bezeichnet. Die Formi'l (l) passl fiir den Fall, wo der das Mundloch 

 umgebende Theil zwischen einem Knolen und dem Mundloithe sich befinilet. 

 Die Formel (2) findet Anwendung, wenn der lielreffende Theil der Röhre zwi- 

 schen der Oed'nung und einem Borge liegt; die Formel 3 ist allgemein, wenn 

 man der Zahl n für den ersten F.ill den Werlh einer ungeraden, für den zwei- 

 ten Fall aber den einer geraden Zahl giehl. Diese ik-sullate der Unlei'suchung 

 Poissons la.ison den das Mundloch umgebenden Theil ganz unlieslimml, so dass 

 man, wenn man die Unmöglichkeit der llervorliringung gewisser Töne für die 

 Köhrcn anerkennt, genölhigl ist, eine unbcgränzte Anzahl anderer Töne anzu- 



