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coefficienten. — Verf. hat sein Spectrometer in Pogg. Ann. Bd. 98. 

 beschrieben; es diente zur Bestimmung des Brechungs- und Zer- 

 streuungsverhältnisses verschiedener Medien. Das Instrument ist so 

 eingerichtet, dass, wenn man den Brechungexponenten n eines Pris- 

 mas für irgend einen Farbstrahl bestimmen will, man die Ablenkung 

 messen muss, die dieser Strahl erfährt, wenn er so durch das Prisma 

 hindurchgeht, dass die Richtung seines Austritts senkrecht zur Prismen- 

 fläche ist. Nennt man q) den brechenden Winkel des Prismas, jli die 



sin (w-\-iu) . 

 gemessene Winkelablenkung, so ist n = — -r— — — . Hierbei tritt der 



Uebelstand auf, dass man in der Grosse des brechenden Winkels (p 

 beschränkt ist. Derselbe darf nämlich nicht grösser sein als der 

 Gränzwinkel der inneren Reflexion für das betreffende Medium, z. B« 

 für Flintglas {n = 1,66) nicht grösser als 37<^. Durch eine kleine 

 Veränderung nur, die der Verf. an seinem Instrumente angebracht 

 hat, ist es möglich geworden, ausser nach der eben angegebenen auch 

 nach der Fraunhofer'schen Methode (der der Minimalablenkung) sowie 

 nach einer dritten Methode zu beobachten, die sich besonders durch 

 ihre Einfachheit empfiehlt, und die kurz auseinandergesetzt werden 

 soll. Bezeichnet (p den brechenden Winkel eines Prismas, a den Ein- 

 trittswinkel, ß den Austrittswinkel eines bestimmten Farbstrahles, so 

 ist allgemein: sin/? = sin^^ n^ — sin^« — cos ip sin«; hieraus kann 

 n berechnet werden, sobald man « und ß bestimmt hat. Durch un- 

 mittelbare Messung erhält man den Winkel ,«, um welchen der aus- 

 tretende Strahl gegen den eintretenden abgelenkt ist ; und da 

 /^ = a + ß — cp ist, so hat man die Summe « + /?. Damit nun 

 aus dieser Summe allein « und ß einzeln erhalten wird, richtete Fraun- 

 hofer den Verlauf des Strahls durch das Prisma so ein, dass Einfalls- 

 und Austrittswinkel einander gleich werden. Aber man wird « und ß 

 auf einem allgemeinern Wege bestimmen, wenn man ausser der Summe 

 auch die Differenz besagter Winkel finden kann. Diese Differenz kann 

 man nun wirklich messen, denn es ist hierzu nur erforderlich die 

 Drehung zu beobachten, die man mit dem Prisma vornehmen muss, 

 um Eintritts- und Austrittswinkel unter einander zu vertauschen ; diese 

 Vertauschung ist übrigens daran erkennbar, dass nach ihr der Ver- 

 lauf des Strahls durch das Prisma, mithin auch der Ablenkungswinkel 

 itt wieder derselbe ist. Bezeichnet man die Drehung, d. h. « — ß mit 6, 



(p-\- u-{-<S 

 so ist: cc -\- ß = (p-{-ju, und « — ß = J, mithin « = s ^^^ 



« -|- « — rf 

 ß = 2 ; demnach erhält man durch Substitution: 



n = 4/1 — cos (K cos ((/)-)- |U) + [cos (/:> — cos ((^' -[- tt)] cos rf 



— ; oder; 



sm cp 



sin 





cp 

 sin I 



f 1 -I- cotg2 '^Y^ tg2 1" tg^ -. Führt man den 



