[15] Bolometrisclic Untersuchung etc. 159 



Vq^ C. wird die zu messende Wärmemeoge den zwei gegentiber- 

 liegenden Bolometerzweigen zugestrahlt, deren Temperatur- 

 erhöhung V — ^V) = <^'v sich durch einen ganz bestimmten am 

 Galvanometer zu beobachtenden Strom zeigt und berechnen 

 lässt. Aus der Gleichung s; = öv.F.h würde sich die zu- 

 gestrablte Wärmemenge sofort bestimmen lassen, wenn man 

 das Product F.h kennte. 



Diese Grösse zu bestimmen, waren besondere Unter- 

 suchungen nöthig, bei denen bekannte Stromsteigerung 

 und Erwärmung durch Wechselstrom zum Ziele führten. 



IV. Theorie des Tersuches mit Köntgenstrahlen. 



1. Wenn ich zunächst das Rheochord mit dem 

 nebengeschalteten Kupferdraht vollständig ver- 

 nachlässige, so erhalte ich die Temperaturerhöhung öv 

 durch Bestrahlung aus folgender Betrachtung: 



Ich habe eine einfache Brückenschaltung 

 mit den Widerständen: tu^, iV2, W3, w^; Wg 

 des Galvanometerzweiges; W der Haupt- 

 leitung (Fig. 4); ist die Brücke vollständig 

 abgeglichen, so dass durch Wg kein Strom 

 geht, so ist tViW^ = tv^w.^. Werden nun 

 durch Bestrahlung die Widerstände tv.2 und 

 iv^ um duh bez. clw-i geändert, so zeigt sich im Galvanometer 

 ein Strom ig, der durch folgende Gleichung 1) bestimmt ist: 

 E [{W') + dtV2) (*''3 + dtV'^)—tüi Wi] 



wo N = WtVg (tVi + W-2 + W-i + IV^) + W{lVi + lü^) {Wo + Wi) 



+ ^Vg (tVi + «'2) (^3 + '^i) + ««^1 w^2 {w-i + «{^4) + lü-^ tv^ {u\ -\- tuo), 

 da w^ tVi = iÜ2 Wi ist, so wird : 



E \im div-^ + w^ dw, + div.-) dtv^] 



tg = — ~ . 



Das Product diÜ2 div>, wird vernachlässigt als kleine 

 Grösse zweiter Ordnung. Nun ist, wenn a der Temperatur- 

 koeffizient von %Ü2 und iv-^ und dv-,? ^'o-i die Temperatur- 

 erhöhungen derselben sind, d%V2 = a uh ÖV2 



dw-i = a w-i Sv-j. 



^) cf. Kempe, Handbuch der Electricitätsmessungen. 



