160 Dr. Karl Schoeps, 



. , _ E [a tV2 w-i övj +aw^w^ öv^] 



Also %g — ^.- . 



[16] 



Da die bestrahlten Bolometerzweige sehr nahe bei ein- 

 ander liegen, und im übrigen gleich sind, so nehme ich an : 



6vi = öv^ = 6v, 



E2awiW2,öv 



sodass 



woraus sich 6v = ^ 



N 



igN 



wird, 



ergiebt. 



2. Da jedoch dem Rheochord ein 

 Kupferdraht nebengeschaltet war, so 

 war bei Berechnung der Beobachtungen zu 

 beachten, dass die Schaltung nicht die ein- 

 fache WHEATSTONE'sche ist, sondern vielmehr 

 die, welche Figur 5 schematiseh darstellt. 

 ■z^?!, lüii w^, w^ sind die Widerstände des 

 ßolometers, tv^, Wq sind die Theile des 

 Rheochords rechts und links vom Quecksilber- 

 contact, tvg Widerstand des Galvanometer- 

 zweiges; W Regulirwiderstand mit Zu- 

 leitungen ; w Widerstand des nebengeschalteten Kupferdrahtes. 

 Verschiedene Stromverzweigungspunkte liefern nach dem 

 KiECHHOFF'schen Gesetz folgende Gleichungen: 



I. J" = «2 + ii 



h = h-hig 



J== % +%. Ferner ic, = h—j'i j Strom im Kupfer- 

 Vg = ij -f^' draht tv. 



zweite Serie der KmcHHOFF'schen Gleichungen 



Fig. 5. 



Die 

 liefert : 



oder 



II. 



JW+ % Wq + % ^3 -\-iiWi = E 

 JW -\- % iv^ -\- ^l Wi + i-i W'i = E 



oder 



(«1 + «3) Tr+ (%— i) ««'6 + H «^3 + ih—ig) Wi-= E 



{H + «3) W-i- («1 +i) W^ -\- h Wi-{-{ii-[-ig)W2=E 



1. 4 [W-]- Wt- -\-w_i-^ iv^] + ii W—jW(i—igWi = E 



2. «1 [W-{- Wr, + zvi + W2] + % W-i-j ivr^ i-igW2 = E 



