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ßolometrische Untersnchung etc. 



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Leitfähigkeit hat, und deshalb von der Temperatur sehr 

 nahe unabhängig ist. Im übrigen stehen die Manganin- 

 widerstände auch in einem Petroleumbade. 



Da also nur die Aenderungen der Bolometerzweige 

 w<2. und w-i in Betracht kommen, so tritt eine erhebliche 

 Vereinfachung der Rechnung ein. 



In der gewöhnlichen WnEATSTONE'schen Schaltung ist 

 der Galvanometerstrom, der sich bei Erhöhung des Stamm- 

 stromes infolge Erwärmung der zwei Bolometerzweige zeigt: 



i ^ ^ [(^2 + dw2) {w^ dWj) — tVj Wj] ^^ g^.^^ j-^^. 



wo N' = W [wg (Wi + tV2 -\-w^-{- Wi) + {tv^ + Wi) (wi + iV2)] 

 + '^g (««'i + ^3) («^2 + «^4) + 'Wi 1^-i {W2 + ««^4) + ^2 W4 {^Vy + W3) ist. 

 Da Wi Wg = Wy Wi nach der Abgleichung der Brücke 

 und dwodW'i zu vernachlässigen ist, so wird: 



. S{w2 dw^ + W2, dwi) , darin dw^ = dwi + dcj, dci = 0. 



9 ^/ ' = dw2. 



E(w2 dw-i + «^3 dw^ 



~ W' ■ 



Setze ich jetzt für div-2 und div^^ die oben abgeleiteten 

 Werthe ein, so wird 



In = 



'9 



E 



w 



W2 ■ a w.^-^ 0,24 («32 — io3') , tVsatüfO^ 02^ — h-i^)' 



F.h 



Fh 



Der Stammstrom J theilt sich in zwei sehr nahe gleiche 



J 



Ströme:« = ^, so dass ich setzen kann; 



. Ea 0,24 . w^ {Wi w^ + W2^) {i^ — io^) 



*^ "~ F.h.N' 



damit h direct berechnet wird. 



woraus F- h und 



Berechnung des Stammstromes J. 

 In der Fig. 7 bedeuten die Zahlen 

 die bekannten Widerstände. W ist der 

 Widerstand des Stammstromes, Wg der 

 des Gralvanometerzweiges, tv des Kupfer- 

 drahtes, in dem der Strom ; fliesst. Nach 

 Abgleichung mit dem Rheochord ist 



