^DBVA TEORÍA BSTJlTICA DE LAS CON8TRnCCIONE8. 203 



Para el eje neutro, con le = k' y sus consecuencias h = h' 

 y h + h' = B., resulta, 



Pl=~b h' k +~ ^ ^^ " ^' =6-^ ^' ^1 



6 para los momentos virtuales, siendo s j s' las secciones, 



Pl =skx H= s'k' X H 



y debiéndose de tener, 



s =bh; s' = bh', y s+s' = S, 



y siendo h y h' las distancias del plano de transición al extradés 

 é intradós, como en la teoría del eje neutro, y H \sl distancia 

 de los centros de tensión por compresión y por tracción, y. va- 

 riando la posición de ese plano con la carga, al compenetrar- 

 se con ella las moléculas que trabajan por compresión; porque 

 por esta, ese plano avanza á la zona de tracción al aumentar 

 la carga. El centro de teasióu por compresión al contrario, 

 se retira más y más del de tracción marchando al intradós, 

 fig. 3; y así, van cambiando á cada incremento de P, los ele- 

 mentos h, h' y H.; cuyo último valor va creciendo con P. 



17. — Completando la teoría, diremos que autoaes hay, y 

 que antes nosotros lo creíamos con ellos, que se puede refor- 

 zar la zona de compresión con un herraje; pero que no hay 

 tal cosa, por lo siguiente: 



No se debe de atender solamente á la i'esistencia de la ma- 

 teria á un esfuerzo dado, sino también á su capacidad para 

 transmitir tal fuerza; y siendo esta capacidad de transmisión 

 ó sensibilidad por decirlo así, mayor en el fierro que en el con- 

 creto, á causa de su mayor cohesión, es evidente que recibien- 

 do él las tensiones por el intermedio del concreto, resulta que: 



Mem. Soc. Alaate. México. T. 26. (1907-1908)— 27. 



