I. FRÖHLICH, GESETZ DER ZIRKUMAXIALEN POLARISATION. 313 



barkeit, so daß die Spitze des Eegels im Innern dieser Substanz zu 

 liegen kommt, dann zeigen die von der Kegelspitze als sekundärem 

 Lichtzentrum nach allen Richtungen ausgehenden, zerstreuten oder 

 gebeugten Strahlen ebenfalls lineare Polarisation. Die Polari- 

 sationsrichtungen dieser Strahlen (nämlich die Richtungen, in 

 welchen die Polarisationsebenen der Strahlen eine um das sekundäre 

 Erregungszentrum geschlagene Kugelfläche an der Austrittsstelle 

 des jeweiligen Strahles schneiden) sind längs denjenigen Parallel- 

 kreisen geordnet, deren gemeinsame Achse durch das Erregungs- 

 zentrum geht und dabei senkrecht steht zur Polarisationsebene 

 des einfallenden, erregenden Lichtes. 



Dies ist das einfache Gesetz der zirkumaxialen Polarisation.* 



Es bildet der Ausdruck dieses Gresetzes zugleich eine der 

 einfachsten Lösungen der Differentialgleichungen der Lichttheorie 

 für das Innere gleichförmiger, einfach brechender Medien. 



Die Untersuchungen erstreckten sich auf feste, flüssige und 

 luftförmige, durchsichtige Substanzen, deren Brechungsexponenten 

 zwischen den erreichbar weitesten Grenzen variiert wurden. Auch 

 solche Substanzen dienten zur Herstellung der Erscheinung, welche 

 zum Teil, nämlich zur Hälfte aus Glas, zur Hälfte aus verschie- 

 denen Flüssigkeiten bestanden, deren Brechungsindices nahezu die- 

 selben waren, wie der der Glasmaterie; die Lichterregung fand an 

 der gemeinsamen Berührungsfläche der festen und flüssigen 

 Materie statt. 



Alle zu diesen Versuchen benützten Substanzen hatten stets 

 Kugelform; und zwar waren es Vollkugeln aus Glas; oder in 

 genaue Kugelschalen aus Glas gefüllte Flüssigkeits vollkugeln; oder 

 Halbvollkugeln aus Glas, an welche eine Hohlhalbkugel aus Glas 

 geklebt und mit Flüssigkeit derselben Brechbarkeit gefüUt wurde, 

 so daß ein Kugelraum nahezu gleichmäßiger Brechbarkeit entstand. 



Die intensive Lichterregung fand stets im Mittelpunkte eines 

 solchen Kugelraumes statt und zwar durch die dahin geleitete 

 Spitze eines von Außen eingeführten, linear polarisierten Sonnen- 

 lichtkegels; bei den Glas- und FlüssigkeitsvoUkugeln ist die Spitze 

 des eingedrungenen Lichtkegels von jeder Richtung aus sichtbar, 



* L. c. p. 424. 



