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du prisme autour de la médiane 2b parallèle aux y; P une force telle 
que P (a’-x) soit, autour de la même médiane , le moment total 
nv 
M,=/p:rsdo des forces agissant à travers la section; E M 
4 
nombre qui ne s’élèvera généralement guère au-dessus de # 
parce qu'il revient, dans le cas d’égale élasticité en tous sens, à 
——— à -, } et L étant les coëfficients des formules du $ 20 des Le- 
61 +4p 
çons sur l’élasticité (1852) de M. Lamé ; enfin a’ étant une ligne 
qu’il faut faire égale à la longueur a du prisme dans le cas le 
plus ordinaire, mais qu’il faut, comme nous allons dire, faire in- 
finie dans un cas extrême. 
« Ces valeurs (a) des pressions satisfont, en effet, aux trois 
, , , d IX 1 T l TZ 
équations différentielles générales es FE ==0)EtC., 
de l’équilibre des corps élastiques, et elles donnent, pour les dé- 
placements #, v, w d'un point quelconque, estimés dans les sens 
æ, y, z, les expressions (b) qu’on va écrire, dans lesquelles E est 
le coefficient d’élasticité d'extension longitudinale relatif à la 
matière du prisme, e est le coëfficient d’élasticité de glissement 
3192 
transversal zz (en sorte que l’on a Fe ue É, eZ. dans le eas 
- Fr 
d’égale élasticité),et e, «sont deux nombres/égaux l’un et l’autre à 
À 
21+2u 
tions transversales dans les sens y et 3 aux dilatations longitu- 
dinales qu’elles accompagnent lorsqu'il n’y a aucune pression la- 
térale normale 
. x?z eus 230 Pz3 
dans le même cas) représentant les rapports des contrac- 
UN ax ——> — — 
EL TON) APE 
Pys 
(b) = (a'-æ) 
Paz Tr ey2-e/22 Pc?x 
el. eur 
2 2el 
Les équations (a) et (b) comprennent, comme cas parlicu- 
