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lier, celui de la flexion uniforme ou en are de cercle, dont je 
me suis occupé au préambule d’un Nouveau mémoire sur la 
torsion, lu le 13 juin 1853 (Sav. étr.,t. XIV):ce casrépond à a” 
infini, P-nul, a Pa'—une quantité finie qui n’est autre chose 
que le moment M,, alors constant d’un bout à l’autre du prisme, 
des forces qui L font fléchir, Dans ce cas, les sections w, primi- 
tivement planes, restent planes et normales à l’axe du prisme, 
qui n’est pressé lultralement par aucune [orce et qui est sollicité 
par des couples à chacune de ses extrémités. Les équations (b), 
qui se Simplifient alôrs, doiùnent facilement toutes les circon- 
stances d’une pareille fl:xion. 
« Mais ce n’est pas là le cas qui se présente le plus fréquem- 
ment: c'est celui où le prisme,qu’en peut supposer éneastré à une 
extrémité, est sollicité à l’autre par des forces ayant une résul- 
tante ant rsole qui y passe. Ce cas (auquel on ramène, comme 
l’on sait, ceux où le prisme est appuyé et sollicité en divers points) 
répond à a'="1 longueur du prisme. La courbure varie d'un 
point à l’autre de l'axe; les sections droites © s’inelinent toutes 
sur lui et deviennent courbes. Alors, pour qu'on ait bien les 
expressions (b) de #, v, w résolvant le problème de l’état nou- 
veau du prisme, il faut, comme le montre l’avant-derniere (@), 
que les pressions latérales ne soient tout à fait nulles que sar les 
faces perpendiculaires aux y : les faces perpendiculaires aux z, 
pour lesquellesz ce, et quine sont pas non plus pressées nor- 
malement, éprouventuneaction tangentielle longitudinale, où une 
ce Py” 
EL 
voir obtenir la solution analytique exacte représentée par (b). 
» Ces actions tangentielles, nulles au milieu des deux faces 
latérales où elles s’exercent, croissant lentement quand on s’en 
écarte pour aller vers leurs bords, et égales, sur ceux-ci, c’est- 
sorte de frottement p.,—=— , qu’il a fallu ajouter pour pou- 
he {4 : 
à-dire quand elles atteignent leur maximum, à z CaYiron de 
P ; 
T multiplié par le carré de la largeur 28, sont fort peu influen- 
tes lorsqu’on suppose, comme à l'ordinaire, cette largeur petite 
relativement à la longueur du prisme. Aussi Pexpérience prouve 
que, dans les cas de la pratique, où ces petites forces tangentielles 
