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longitudinales n’existent pas, la troisième expression (b) qui, 
pour les points de l’axe, se réduit à : 
P 20 x E 
a 
EINX 2 6 2e 
donne foujours des résultats assez approchés, en ce qui concerne 
principalement : 1° /a flèche de flexion, qui est la valeur 
Pas He pù 
—\1#—— — } de — w pour x — «, et que l’on peut 
8 EL 20e 
ue in , Pa s 
réduire ordinairement à SEL: 20 Ja courbure variable, ou l’in- 
1 3 d2iv 
verse - du rayon de courbure, qui est la valeur de — —— 
e dx? 
a—æ 
= 
9 
épale à P , d’où l’on déduit pour le moment de flexion M,, 
qui n’est autre chose que JP zdw = P ft): 
no 
ÿ — C0 
P . 
Eu sorte que l'analyse ci-dessus démontre que cette expression 
conoue et généralement adoptée du moment de flexion, tout à 
fait exacte pour le cas particulier de la flexion uniforme ou en 
are de cercle, est encore vraie approximativement dans le cas 
ordinaire d'une flexion variable, bien qu'ayant été fournie par 
une théorie ancienne et fausse à plusieurs égards. 
» Mais notre analyse, fondée sur la théorie mathéma- 
tique de lPélasticité, nous révèle, de plus, que le glisse- 
ment fait vrenûre aux sections une inclinaison constante 
J n2 
ie —— ae Lis a is sur l'axe fléchi; inclinaison qui 
Ux 2eÏ 2 eo 
produit une augmentation de la flèche dans la proportion de 
3E c? 
ion 2e a? 
mes sont courts, et qui, alors, amène la rupture par glissement 
des sections les unes devant les autres, ou des fibres les unes 
à 1 pouvant n'être pas négligeable quand les pris- 
