95 
M le moment total tendant à fléchir ; 
« l’angle du plan de ce moment avec les 3 ; 
Et l’on exprimera de même Go, suivant chaque cas, au moyen 
des forces transversales ainsi que du moment de iorsion, qui 
produisent les glissements g. 
2° Lorsque le corps, sans avoir d’axe d’élasticité, est un 
prisme rectangle dont les faces sont parallèles à trois plans 
principaux d’élasticité de sa matière. En effet, alors, les faces 
latérales n’éprouvant toujours que la pression atmosphérique, 
on aura g'—0, g'/— 0 sur celles parallèles aux y, et g =0, 
g—0 sur celles parallèles aux 4; et lorsque le prisme est solli- 
cité de manière que le point dangereux ne puisse se trouver que 
sur les unes ou les autres, l’équation générale (e) du 3° degré se 
réduira, pour ce point, au second degré ou à la forme (g} , d’où 
77] 
Von tirera l'équation de résistance (j) en mettant =—— au lieu 
4 
de — QE s’il doit être sur une des faces parallèles aux y, 
— nm ? 
© 1 
i gl 
et, s’il doit être sur une des faces parallèles aux 3, A au lieu 
4 
de 7 , @f, pour &,, un nombre un peu différent e’,. 
en 
Au reste, cette formule de résistance (j) peut être démontrée à 
pr.ori, au moins dans le cas d'isotropie, d’une manière fort 
simple. 
Et comme le calcul prouve que, sans changer beaucoup les 
résultats, on peut faire varier le nombre e, entre ses limites 
extrêmes 0 et L, ou au moins entre celles 0,15 et 0,4 qu'il ne 
saurait guère dépasser, l’on peut, pour les applications, adopter 
DH MS 10 5 
(1) Art DO ee == 
(e 2 8 
qui est en rapport avec divers résultats auxquels sont arrivés 
les auteurs de la théorie de l'équilibre intérieur des corps élas- 
tiques. 
3. Voici maintenant diverses conséquences pratiques que l’on 
tire de cette formule (j). 
