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bringt, deren Gestalt gerade das Spiegelbild eines auf der Platte liegenden 



Tropfens ist. Im Anschluss daran folgt die Untersuchung von Tropfen 



einer Flüssigkeit in einer andern. — Der zweite Theil der Abhandlung 



betrifft flache Tropfen oder Blasen, welche mit heterogenen Flüssigkeiten 



überzogen sind (s. u.), der dritte die capillare Steighöhe in untergetauchten 



Röhren. Wenn man nämlich bei dem bekanntesten Versuche aus der 



Capillaritätslehre , beim Ansteigen einer Flüssigkeit 1 in einer vertikalen 



Röhre die in der letzteren enthaltene Luft ersetzt durch eine Flüssigkeit 2, 



so verwandelt sich die Formel für die mittlere Steighöhe : 



, 2 «1 cos t«! 



"1 • • 



(Ti r 



(wo Cj das specifische Gewicht und r den Radius der Röhre bedeutet) in 



die folgende 



, 2 «. j cos ft)j2 



0-1 — 0-2 r 



Wird hier Wjg grösser als 90°, so wird A^ negativ, die Steighöhe ver- 

 wandelt sich in eine Depression. — Im vierten Theile werden die Steig- 

 höhen von mehreren übereinander befindlichen Flüssigkeiten untersucht 

 und die betrefTenden Formeln angegeben. — Der letzte, fünfte Theil bezieht 

 sich auf die Ausbreitung der Flüssigkeiten aufeinander. — Da es un- 

 möglich ist, hier die grosse Menge interessanter Versuche, von denen sich 

 auch viele zn Vorlesungs- und Demonstrationszwecken eignen, zu be- 

 schreiben, so müssen wir uns begnügen, die Hauptresultate der Arbeit, 

 wie sie der Verf. am Schluss selbst zusammenstellt, zu reproduciren. 

 Vorher noch die Bemerkung, dass v. d. Mensbrugghe in einer Arbeit „sur 

 la tension superficielle des liquides" (Mem. Brux. tom -34) gleichzeitig auf 

 ganz anderm "Wege zu ähnlichen Resultaten gelangt ist. 



„1. Die Oberflächenspannung «12 ^^^ gemeinschaftlichen Grenzfläche 

 zweier Flüssigkeiten gibt, mit der Summe der umgekehrten Haupt- 

 krümmungsradien eines Punktes der Grenzfläche multiplicirt, den capillaren 

 Druck in der Richtung der Oberflächennormalen. 2. Die Grösse dieser 

 Capillarconstante «j.^ lässt sich nicht aus den Constanten «i und ct^ der 

 freien Oberfläche der beiden Flüssigkeiten unmittelbar bestimmen, sondern 

 muss durch besondere Versuche gefunden werden; sie kann alle Werthe 

 zwischen und a^ — «g haben. 3. Ist «j — «2 = 0, so sind die Flüssig- 

 keiten 1 und 2 in jedem Verhältniss mischbar, es bilden sich keine Tropfen 

 oder Blasen der einen Flüssigkeit im Innern der andern. Im Uebrigen 

 scheint «j, um so kleiner, je mehr die Flüssigkeiten mischbar sind und 

 kleiner als a^ — «g- 4. Stossen 3 capillare Oberflächen in einem Punkte 

 zusammen, so sind die Randwinkel der Flüssigkeitsoberflächen gleich den 

 Aussenwinkeln eines Dreiecks, dessen Seiten proportional den Capillar- 

 constanten der drei capillaren Oberflächen sind. 5. Eine Flüssigkeit 3 

 breitet sich auf der gemeinschaftlichen Grenzfläche zweier Flüssigkeiten 

 1 und 2 aus, sobald «12 <C «31 — «23- ^- -^'"e Flüssigkeit 2 breitet sich 

 auf der freien Oberfläche einer Flüssigkeit 1 aus, sobald «12 <C "'i — "^a 

 ist. [Dabei muss also «i ^ «2 sein; cfr, Lüdtge, in unserm Bd. 35 S. 60.] 

 7. — 8. Bleibt ein linsenförmiger Tropfen einer Flüssigkeit 2 auf der freien 



