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Oberfläche einer Flüssigkeit 1 liegen, ohne sich auszubreiten, so isl sicher 

 in den meisten, wahrscheinlich aber in allen Fällen die freie Oberfläche 

 der Flüssigkeit 1 mit einer dünnen Schicht einer fremden Flüssigkeil 3 

 verunreinigt. Die Wirkung dieser Schicht nimmt mit der Dicke derselben 

 zu bis zu einer bestimmten Grenze, die gleich dem doppelten Radius der 

 Wirkungssphäre ist. 9. Breitet sich eine Flüssigkeit 2 in einer dünnen 

 Schicht auf einem flachen Tropfen einer Flüssigkeit 1 in der Luft oder 

 auf einer flachen Luftblase im Innern derselben Flüssigkeit 1 aus, so 

 nimmt die vertikale Entfernung («) des horizontalen und vertikalen Theils 

 der capillaren Oberfläche ab. Die neue Gestalt der flachen Tropfen und 

 Blasen lässt sich berechnen, sobald ß^g ^^^ ^z bekannt sind. 10. Breitet 

 sich eine Flüssigkeit 3 auf der Oberfläche eines flachen Tropfens einer 

 Flüssigkeit 2 in einer Flüssigkeit 1 aus, so lässt sich nur sagen, die 

 Höhe («) des Tropfens der Flüssigkeit 2 nimmt ab. Die Gestalts- 

 veränderung lässt sich in diesem Falle niclit immer im Voraus berechnen. 

 11. Die Capillarconstante freier Flüssigkeitsoberflächen, an flachen Tropfen 

 oder Blasen bestimmt, sind grösser, als wenn man sie aus Steighöhen in 

 frisch gezogenen Capillarröliren berechnet. Der Randwinkel der Flüssig- 

 keiten gegen reine Glasflächen ist nur selten gleich Null. 12. Befinden 

 sich in einer Capillarröhre zwei Flüssigkeiten übereinander, so hängt das 

 über das allgemeine Niveau gehobene Flüssigkeilsgewicht von der Gestalt 

 der obern Flüssigkeit (o) und der gemeinschaftlichen Oberfläche der obern 

 und untern Flüssigkeit (o und u) ab. 13. Das über das allgemeine Niveau 

 gehobene Flüssigkeilsgewicht ist niemals durch die Flüssigkeit u allein 

 bestimmt (wie Poisson angiebt) , in manchen Fällen hingegen, wenn o 

 und u in jedem Verhältniss mischbar sind, durch die Flüssigkeit o allein. 

 14. Die mittlere Steighöhe der Flüssigkeiten o und u lässt sich aus den 

 an flachen Tropfen oder Blasen gemessenen Werthen Uq und «o« be- 

 rechnen , wenn der Randwinkel der freien und der der gemeinschaftlichen 

 Oberfläche beider Flüssigkeiten gegen die Röhrenwand bekannt ist (nur 

 selten = 0° oder 180*"). 15. Die Beobachtungen an Steighöhen in Capillar- 

 röhren und an flachen oder aus vertikalen Röhren fallenden Tropfen einer 

 Flüssigkeit in der Luft ergeben leicht einen zu kleinen Werth der Capillar- 

 Constante, da sich fremde in Dampfform durch die Atmosphäre verbreitete 

 Substanzen auf der krummen capillaren Oberfläche condensiren und die 

 so entstandene, auf der capillaren Oberfläche ausgebreitete dünne Flüssig- 

 keitsschicht die Spannung der freien Oberfläche vermindert. Diese Fehler- 

 quelle ist bei gewöhnlicher Temperatur grösser als bei hohen Temperaturen, 

 bei Flüssigkeiten mit grosser Capillar-Constanle bedeutender als bei solchen 

 mit kleiner Capillar-Constante und erklärt die von frühern Beobachtern zu 

 klein gefundenen Werthe der Capillar-Constanten bei einigen Flüssigkeiten, 

 wie Quecksilber und Wasser. 16. Diese Condensation von Dämpfen an 

 der Oberfläche von Flüssigkeiten erklärt die verschiedene Gestalt linsen- 

 förmiger Tropfen auf (Juecksilber und die sogenannten Hauchbilder." — 

 iPogg. Ann. 139, 1 — 89.) ^bg. 



R. Lüdtge, über die Spannung flüssiger Lamellen. — 

 Man hat bisher die Dicke flüssiger Lamellen bei der Untersuchung ihrer 



