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sein, wenn man die Conslante C für die mit 2 und mehr Röliren ver- 

 sehenen Apparate noch besonders bestimmt hätte. — Die oben angegebenen 

 Apparate lassen sich nicht mit dem Munde anblasen, wenn das aber 

 möglich wäre, so müssten sie denselben Ton geben wie bei der Erhitzung ; 

 dabei zeigt sich der Zusammenhang der vorliegenden Untersuchung mit 

 derjenigen über kubische Pfeifen, die vom Verf. früher angestellt ist (Pogg. 

 Ann. 81, 235: über Brummkreisel und kubische Pfeifen); es zeigt sich, 

 dass die in beiden Arbeiten aufgestellten Formeln Specialfälle sind der 

 folgenden : 



n = 



a 1 S . 



hier bedeuten wie oben h und S die Dimensionen der cylindrischen oder 

 quadratischen Röhren, F das Volumen der kubischen oder kugeligen Er- 

 weiterung, a die Schallgeschwindigkeit und c eine Constante, die sich 

 auf die Aenderung der Schallgeschwindigkeit in abgeschlossenen Räumen 

 bezieht. Eine theoretische Ableitung dieseir Formel wird hoffentlich bald 

 gefunden werden. Indem wir einige Specialisirungen dieser Formel für 

 1/ =^ oder für F=0, sowie auch einige Complicationeu derselben für 

 einen Körper mit mehreren angesetzten Röhren übergehen, bemerken wir 

 nur, dass sich nach dieser Formel die Schwingungszahlen für eine grosse 

 Menge von verscJiieden gestalteten Pfeifen berechnen lassen. Sondhauss 

 berechnet nun in der That hiernach eine grosse Menge von Versuchen, 

 die theils von Wertheim, theils von Zamminer, theils von ihm selbst an- 

 gestellt sind und findet die Formel überall glänzend bestätigt. Er berechnet 

 nämlich die Schwiugungszahlen der Töne von cylindrischen und recht- 

 eckigen Röhren, die entweder an beiden Enden offen waren oder an einem 

 Ende offen, am andern geschlossen. Ferner die Töne von kubischen und 

 flaschenförmigen Pfeifen und endlich von oilenen Pfeifen mit kubischer 

 Erweiterung: überall zeigte sich eine sehr gute Uebereinstimmung von 

 Theorie und Experiment, nur im letztgenannten Falle, wo also eine Kugel 

 oder dergl. mit mehreren Ansätzen ins Spiel kam, schien die Formel 

 eine beschränkte Gültigkeit zu haben. Dagegen bestätigten sich bei den 

 gewöhnlichen Pfeifen folgende aus der Formel abzuleitende Gesetze: 

 1) Bei den gedeckten cylindrischen oder prismatischen Pfeifen verhalten 

 sich die Schwingungszahlen ihrer Töne umgekehrt wie die mittleren Pro- 

 portionalen zwischen der Länge und der um die Querdimension (d. h. y S) 

 vergrösserten Länge der Pfeife. 2) Bei den offenen Pfeifen stehen die 

 Schwingungszahlen im umgekehrten Verhältnisse zu der mittlem Pro- 

 portionale zwischen der Länge und der um die doppelte Querdimension 

 (also um 2 V ä) vermehrten Länge der Pfeife. Nur wenn y «^ gegen h 

 verschwindet, bestätigt sich die alte Regel, dass die Schwingungszahlen 

 aller Pfeifen sich umgekehrt verhalten wie ihre Länge; dann ist auch der 

 Ton der gedeckten Pfeife gerade um eine Octave tiefer als der der offenen, 

 in den andern Fällen wird der Ton durch das Decken nicht ganz eine 

 Octave tiefer (wie dies auch längst experimentell bekannt ist). — Die 

 ganze vorliegende Arbeit ist höchst interessant und für die Theorie der 



