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» Pour comparer entre eux les différents intervalles d'audition 

 obtenus dans la plaine et sur les montagnes, j'ai réduit ces in- 

 tervallfs à ce qu'ils eussent été dans un air à zéro et sous la 

 pression barométrique de 760™™. En d'autres termes, j'ai 

 déduit d'expériences faites à des températures et sous des pres- 

 sions différentes la limite d'audition qu'on aurait eu dans un air 

 à zéro sous 760 millimètres de pression , air dont je désigne la 

 densité par 1. 



» Dans sa Mécanique Poisson pose en principe, et tous les 

 physiciens sont d'accord pour admettre: 1° Que l'intensité du 

 son est proportionnelle à la densité du milieu dans lequel il se 

 produit ; 2» qu'à une grande distance du centre de l'ébranlement 

 cette intensité décroîtra en raison inverse du carré de cette 

 distance. Si donc on appelle r la limite d'audition dans l'air de 

 densité d telle qu'elle a été observée, R la limite telle qu'elle eût 

 été dans l'air de densité l (air à zéro et à 760'"'" de pression), 

 i l'intensité d'ébranlement du tympan correspondant à la limite 

 d'audition dans l'air de densité l ; x l'intensité d'ébranlement 

 du tympan dans l'air de densité d (air de la station) à la distance 

 R, on aura, en vertu de la première loi, en comparant les 

 intensités à la distance R, 



i : X : : î : d 

 et en vertu de la seconde 



i : a; : : R2 : r^; 



d'où Ii=:-^ 



Pour calculer la distance-limite d'audition dans l'air de densité 1, 

 on a donc divisé la distance observée par la racine carrée de la 

 densité de l'air dans lequel l'expérience a eu lieu. On obtient la 

 densité d par la formule suivante, dans laquelle H représente 

 la hauteur du baromètre et t la température de l'air en degrés 

 centigrades : 



H 



d=- 



(t. ii\ 

 ' 3000/ 



Toutes les distances limites d'audijion réduites à ce qu'elles se- 

 raient dans l'air à la densité 1 donnent lieu au tableau suivant : 



