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rayon incident s'écarte de l'axe d'un angle égal ou supérieur à 

 30", mais elle suit une marche différente entre les iicidences 

 et 30». 



Les résultats suivants expriment» en Fonction de la longueur 

 d'ondulation, la différence de marche des deux rayons ellipti- 

 ques dans une lame de quartz perpendiculaire à l'axe de 1 mil- 

 limètre d'incidence : 



Incidences 0° ; 5''25' ; il^S'; 115"33'; 20°27'; 25017'; SO-aô'; SS-S'. 

 Différ. delà 

 marche 0,120; 0,135; 0,273; 0,^90; 0,819 ; 1,231 ; 1,77/i; 2,287. 



Il serait important de lier par une loi théorique ces résultats 

 de l'expérience ; M. Jamin espère que M. Gauchy voudra bien 

 soumettre ce problème au calcul, et faire connaître les véritables 

 lois de ces phénomènes compliqués. 



Crisïalloguaphie. — M. Bravais expose les résultats qu'il 

 a obtenus en app iquant la théorie des assemblages ( voyez 

 séance du 2 décembre 1848) à la cristallographie, 



M. Bravais fait voir d'abord comment on est conduit à con- 

 sidérer un corps homogène comme étant une agrégation de mo- 

 lécules de même composition chimique , offrant une niêaie dis- 

 position géométrique de leurs atomes constituants : dans l'acte 

 de la cristallisation , les centres de gravité des molécules se dis- 

 posent en files rectiii{;nes à espacements égaux. 



Les arêtes d'un cristal sont des rangées recîilignes de sena- 

 blables centres ; les faces d'un cristal sont des séries planes de 

 telles rangées disposées parallèlement entre elles 5 ce sont des 

 plans réticulaires de l'assemblage cristallin. 



L'existence d'axes de symétrie porte à diviser ces assemblages 

 cristallins en sept systèmes, selon le nombre total des axes 

 (séance du 2 décembre 1848), qui ne peut être que l'un des 

 sept nombres suivants : 13, 7, 5, 4, 3, 1 ou 0. 



Deux assemblages appartenant au même système cristallin 

 peuvent dépendre de types ou modes distincts ; et cela aura lieu 

 lorsqu'en faisant varier d'une manière continue les espacements 

 moléculaires de l'un des assemblages, sans qu'il perde un seul 

 instant ses axes de symétrie ,ob ne peut maljjré ^:e\^^ le rendre 

 superposable que partiellement avec le deuxième assemblage. 



Le premier système cristallin , désigné sous le nom de sys- 



