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En ajoutant les carrés, et égalant à zéro après avoir diiïérentié 



deux fois par rapport à y, et remplacé -y^ par sa valeur tirée 



d z^ 

 de l'équation du contour, puis faisant y=0, s^rrt^e^ _i_ __ q 



on obtient entre n et le rapport — - l'équation du second degré : 



f C2\ - C2 



(1— 15n + 38n") \—\ — (1 -j-10»— 8n-) --^+?j («+1)=: , 



d'où l'on tire successivemenfc» 



Pour wz=0, 2071; 0,2; 0,1; 0,Q827; 0,05; 0,01; 

 ^=0,3247; 0,320; 0,249; 0,2332; 0,192; 0,097; 0. 



Les points dangereux restent donc aux extrémités du petit 

 diamètre 1c, ou aux endroits les plus proches de l'axe de torsion 

 (qu'on suppose passer au centre de la section) tant que le rap- 



c 

 port - des deux diamètres ne descend pas au-dessous de 



1 

 0,3247 = ^ ou du tiers environ, n ayant sa plus grande 



valeur 0,207107. Quand n n'a que la valeur 0,1, ce rapport peut 



descendre à 0,249 ou au quart à peu près, etc. 



c 

 Lorsque -descend au-dessous de ces valeurs numériques, les 



quatre points dangereux sont plus ou moins à droite et h gauche 

 des extrémités du petit diamètre 2c. Le carré de leur abscisse y 



estl__(l4-j/2f [6^— cMî+6j/2)] lorsque w = 0,2071 ==. 

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1/2— 1 , . . . , , 



; cette abscisse, amsi que le plus grand glissement qui 



doit entrer dans l'équation de résistance permanente à la rupture, 

 se déterminent par tâtonnement nuQiérique quand n a une autre 

 valeur. 



Quelques-unes des sections considérées ici peuvent avoir un 

 intérêt pratique, car on peut leur assimiler plus ou moins celles 



