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le circuit du rhéostat, soit en produisant une réaction inverse 

 quand on intervertit les communications avec les deux élé- 

 ments. Or il résulte de cette réaction que quand on rétablit 

 l'équilibre du galvanomètre diff^^rentiel dans les deux dispo- 

 sitions de l'expérience, la résistance qu'on a déroulée repré- 

 sente,, dans un cas, celle des deux couples interposés, plus 

 la résistance nécessaire pour contrebalancer l'action du cou- 

 rant différentiel de ces couples ; dans l'autre cas, cette même 

 résistance des deux couples diminuée de celle correspondant 

 au courant différentiel. Comme les circuits sont égaux en ré- 

 sistance dans les deux cas, on peut regarder la résistance 

 opposée par le courant différentiel et que nous appellerons x 

 comme étantla même; de sorte que Ton pourra poser, en ap- 

 pelant T,T' le nombre de tours du rhéostat, 



2R-j-a;=:T 

 2R — a; — T' 



T 4-T' 



d'où R= ; . 



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Si une résistance additionnelle r est interposée dans chacun 

 des circuits, cette équation devient 



_ ( TH-T')/--2r 



R _ _ , 



/"représentant la valeur en unités de ûl télégraphique corres- 

 pondante à un tour du rhéostat. 



Au moyen de cette méthode, j'ai mesuré la valeur de R 

 pour différents éléments de Bunsen et de Daniell, employant 

 tantôt des circuits sans résistance, tantôt des circuits avec des 

 résistances de 10 et de 20 kilomètres. J'ai toujours trouvé que 

 la valeur de R variait d'une manière très notable et qu'elle 

 augmentait d'autant plus que les résistances r r', etc , étaient 

 plus considérables. Ainsi, dans une série d'expériences faites 

 avec deux couples de Daniell, j'ai trouvé : 1° R =r 584 mètres 

 avec 20 kilomètres de résistance interposés dans le circuit ; 

 2''Rzr:541 mètres avec une résistance de 10 kilomètres; 

 3° R ir: 406 mètres avec un circuit sans résistance. Dans une 

 autre série d'expériences faites avec des éléments de Bunsen 



