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faire abstraction de l'action que le disque A exerce sur l'en- 

 ceinte, cette action pouvant être beaucoup plus considérable 

 que celle du disque A sur le disque B, La théorie des con- 

 densateurs planes est, pour cette raison, plus compliquée que 

 celle des condensateurs cylindriques. Dans le cas de ces der- 

 niers condensateurs, la charge influençante et la charge in- 

 fluencée sont toujours égales ; il n'y a par conséquent qu'une 

 seule quantité à rechercher. Dans le cas des condensateurs 

 planes, au coutraire , la charge influençante et la chaige in- 

 fluencée sont différentes et doivent être déterminées séparé- 

 ment. Il n'e^t pas difticile, d'aiUeurs, d'apercevoir comment 

 on peut arriver à leur détermination au moyt n de la théorie 

 ordinaire de la propagation déduite des principes d'OUm. 



L'enceinte étant connue de forme et de grandeur, et le dis- 

 que A, dont les dimensions sont connues , occupant par rap- 

 port à celte enceinte une position invariable, supposons que 

 le disque B se déplace de telle manière que la ligne droite 

 passant par le centre des disquesreste perpendiculaire à leurs 

 plans; si le disque A est en communication avec une source 

 constante et si le disque B ainsi que l'enceinte sont main- 

 tenus à la tension zéro, on pourra se proposer de déterminer : 

 1° la charge influençante du disque A; 2» la charge influencée 

 du disque B, en fonction de la distance variable des deux 

 disques. 



Pour ramener ce problème à une question de propagation, 

 il suffit d'imaginer simplement que le diélectrique isolant qui 

 remplit l'enceinte dans le cas du condensateur se trouve rem- 

 placé par un milieu doué de conductibilité, mais beaucoup 

 moins conducteur cependant que la substance dont on^suppose 

 les disques et l'enceinte formés. Cette hypothèse admise, on 

 n'aura plus qu'à appliquer les lois de la propagation dans 

 l'espace et dans l'état permanent des tensions, et à déterminer : 

 . 1° l'intensité du courant total quij-pcirtant de l'électrode A, se 

 dirige soit vers l'électrode B, soit vers l'enceinte ] ±° l'inten- 

 sité du courant dérivé qui arrive à l'électrode B. Si les lois de 

 la propagation peuvent toujours s'appliquer à l'influence, 

 comme je Tai annoncé, les intensités du couran total et du 

 courant dérivé que je viens de définir seront exprimées res- 



Extrait de f Institut, 4»e section, 1861, ià. 



