I Antonio Álzate, n 437 



ría suponer que en m -ttt, ni no representaba la masa, sino una 



cantidad mayor. 



Haciendo las substituciones indicadas, pasando m al segun- 

 do miembro y poniendo por v su valor-^T- , resulta 





en la cual, en lugar de suponer que m es una cantidad mayor 

 que la masa del proyectil, supondremos que es esa masa; pe- 

 ro que/solo representa un coeficiente numérico, menor que la 

 fuerza de la pólvora, que se determinará experimentalmente. 



La ecuación (5), que es conocida con el nombre de ecuación 

 diferencial de Sarrau, tiene en cuenta la combustión progresiva, 

 puesto que q es una función del tiempo. Para encontrar la ley 

 del movimiento del proyectil sería preciso substituir esa función 

 ó integrar la ecuación (5); pero como la velocidad de combus- 

 tión y en consecuencia, el peso q de pólvora quemada, depende 

 de la presión que es desconocida, y como, por otra pai;te, aun 

 suponiendo que en la ecuación (5) se substituyera por q la fun- 

 ción más sencilla que admita la naturaleza del problema, no po- 

 dría hacerse la integración, parece imposible resolver el proble- 

 ma en términos finitos. Sin embargo, obtendremos una solución 

 bastante aproximada, suponiendo primero que q es constante, 

 ó que la combustión es instantánea, integrando la ecuación (5), 

 deduciendo de la ecuaeióa ya integrada el valor de la presión, 

 de ésta el valor de q y, por último, poniendo el valor de q en la 

 ecuación ya integrada. 



Por ahora sólo consideraremos el caso de una combustión 

 instantánea, ó de que q sea constante. 



2. El valor de n para los gases perfectos es 1,406; pero para 

 los gases de la pólvora este valor es demasiado grande. Según 

 los trabajos de Nobel y Abel puede admitirse que M=l-f ¿^. 



