14.2 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



no perturbadas á las perturbadas '^), todavía no lo haremos, pero 

 queremos hacerlo notar desde ahora. 



Además debemos suponer que las distancias pi no son muy pe- 

 queñas, porque aunque mi también lo sea, la fuerza perturbante 



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que es —^^j puede ser mayor que la primera aproximación. Luego 



Pi' 

 la distancia no debe ser extraordinariamente pequeña. En los pla- 

 netas este caso no puede presentarse, porque giran en órbitas casi 

 concéntricas. Otra cosa es con los cometas: estos cruzan algunas 

 veces las órbitas de los planetas. Sin embargo siendo la fuerza 

 atractiva del planeta más grande, de Júpiter, aún pequeña con re- 

 lación á la del sol, un cuerpo que entre en su esfera atractiva, y 

 mucho más en la de los otros planetas, deberá describir una hipér- 

 bole y continuará después de salir de esa esfera. Habría una excep- 

 ción cuando tuviese lugar una contusión, pero en este caso nuestras 

 ecuaciones no valen, porque hemos supuesto puntos y en estos, la 

 probabilidad de una contusión es infinitamente pequeña. 



Esas contusiones podemos verlas todas las noches en las estrellas 

 fugaces; sin embargo por lo general no se produce una contusión 

 propia porque en su trayecto ya en nuestra atmósfera se queman 

 perfectamente y solamente en casos raros caerán al suelo como 

 meteoros. 



Hemos supuesto pequeñas masas y no demasiado pequeñas dis- 

 tancias. Sin estas limitaciones nuestras fórmulas serían más gene- 

 rales, indudablemente, pero después de algunos pasos deberíamos 

 detenernos. Por eso desde ya introducimos dicha suposición. 



Podemos considerar los segundos miembros de las ecuaciones di- 

 ferenciales como conocidos con bastante aproximación y designé- 

 mosla abreviadamente con 



(X), (Y), (Z). 



Hasta ahora los ejes coordenados estaban sometidos á la sola 

 condición de que el origen estuviese en el centro del sol^ siendo 

 las direcciones arbitrarias. Ahora, hagamos girar el sistema hasta 



*) Si tenemos 



correspondiendo a;„ al movimiento no perturbado, | será del orden de la masa 

 perturbante m,, y ^mi será del según lo orden de aquella, y no hallándose más 

 que estos productos los despreciaremos más adelante. 



