LA AGUJA MAGNÉTICA Á BORDO DE LOS BUQUES DE HIERRO 331 



do) f r $. eos X. dm 



dt / r dm 



y sea esta la expresión del movimiento angular que en el tiempo 

 infinitésimo t, la aguja NS puede recibir de la fuerza NM = $ eos 

 X de la fórmula, x siendo el ángulo TNI (fig. 8), que la tangente 

 TT ' en el punto N forma eon la componente horizontal NI de la 

 fuerza NM del centro magnético M en dirección de X. 



Igualmente el movimiento retrógado de rotación que la misma 

 NS, tendrá de la fuerza N?2, que hacemos igual á <í>' eos x, será 



diú' fr^'. eos X ' . dm 

 dt fr~ dm 



en la cual x' es el ángulo T'NT que la tangente TT' forma con 

 la componente horizontal T'I' de la fuerza N?í, en dirección de X. 

 Ahora, á causa de que el sistema de la brújula automática 

 permite con su mecanismo acercar ó alejar NS á ns, hasta obte- 

 ner que 



t/o) f/o) ' 

 dt ~ dt 



es claro, que haciendo esto cuando el centro M sea normal al sis- 

 tema, es decir [cuando tenga su máximum de perturbación, que 

 como se sabe sucede cuando el buque tiene la proa al Este-Oeste, 

 con facilidad se tendrá el equilibrio, entre el movimiento angular 

 que NS tiene de NM, y el de reacción que la misma NS tiene de 

 Nn; así que esta, influenciada por dos fuerzas iguales y contra- 

 rias, estando en equilibrio en el meridiano magnético se podrá 

 expresar así. : 



/ r $ eos X dm f r ^' eos x ' dm 



f r- dm / r- dm 



el primer miembro de la cual será la expresión de la perturbación, 

 y el segundo la de la reacción. De la ecuación A se deduce que este 

 equilibrio ne se puede obtener sino a condición de que : 



/". eos ce = 2 R eos x eos K 

 haciendo 



f= $, 2 R = $', y eos x' = eos x eos K 



