LA AGUJA MAGNÉTIGA Á BORDO DE LOS BUQUES DE HIERRO 333 



/> -Tñ eos X . dm fr — eos x . eos K . dm 

 fr^ dm fv" dm 



y esta será entonces expresada en función de una común intensidad 

 magnética I, y de un común coseno de incidencia x. 



Discutiendo esta fórmula, parece evidente que con el movimiento 

 giratorio del buque, escora ó cabeceo del mismo, varían los ángu- 

 los ce, esta variación, sucediendo igualmente en los dos miembros 

 no alterará la ecuación. En el cambio de latitud magnética se cam- 

 biará la intensidad I, pero subsistirá también el equilibrio por el 

 mismo motivo. 



En la fórmula A~ y o~ son constantes, y se hace la demostración, 

 á causa de que por el movimiento rotatorio de los centros magné- 

 ticos M, M' M^" y el opuesto de la aguja compensadora ns, 



pueden no parecer tales. 



Sean (fig. 9) SN, sn, las dos agujas y n's\ los dos polos del 

 centro magnético en el buque, y supongamos todos estos elemen- 

 tos paralelos en el plano del meridiano magnético. Los polos NS, 

 de la aguja directiva de la brújula, serán influenciados por los po- 

 los ns de la aguja compensadora de abajo, por las fuerzas Ns, Sn, 

 de atracción y N«, S?i, de repulsión^ por pares iguales, siendo los 

 triángulos s'^n, wSs ; de donde llamando h, los dos lados que re- 

 presentan la atracción; c, los de la repulsión; A los ángulos iguales 

 sNn, n'&s, que forman en N y S ; y a, el lado común opuesto á los 

 ángulos A, por la Trigonometría Rectilínea se tendrá : 



eos A = — -jT-r » y b-c~ = - — -. _2 ■ • (1 ) 



2 b c '' 4 eos ^ A 



Análogamente en los grandes triángulos s' Nn' n' Ss', llaman- 

 do A' los ángulos iguales en N y S, y a' el lado opuesto común á 

 este ángulo : 



eos A' - ^ il / y, b''c'''= ^^ +' ,^^^ . (2) 

 '¿ b' c' "^ 4 cos^ A ' ^ ^ 



Ahora, en la fórmula fundamental los divisores A^ y 3^ siendo, 

 2 ' y 52 y c^d^ urio representando 1 

 de atracción y r de repulsión será : 



1 1 



Al ' y ^ y c^d^ urio representando la suma de un par de fuerzas b^ 



