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plus en plus, et s'approcher insensiblement d'un dernier état qu'elle ne 1 8 [*$.., 



peut jamais outrepasser. Cette valeur finale de la température n'est pas 

 ia même pour les différentes parties de l'enceinte ; elle est d'autant 

 moindre que le point est plus éloigné de la surface intérieure. 



Il y a donc deux effets distincts à considérer. L'un est l'échauffé- / ( . 

 ment progressif de l'air et des différentes parties de l'enceinte qui le 

 contient; l'autre est le système final de toutes les températures de- 

 venues fixes. C'est l'examen de ce dernier état qui est l'objet spécial de 

 la question. A la vérité les températures ne peuvent jamais atteindre 

 a ces dernières valeurs ; car cela n'aurait lieu exactement qu'en suppo- 

 sant le temps infini , mais la différence devient de plus en plus insen- 

 sible, comme le prouvent toutes les observations. îl faut seulement 

 remarquer que l'état final a une propriété qui le distingue, et qui doit 

 servir de fondement au calcul. Elle consiste en ce que cet état peut 

 subsister de lui-même sans aucun changement, en sorte qu'il se conser- 

 verait toujours s'il était d'abord formé. Il en résulte que pour connaîtra 

 le sysième final des températures, il suffit de déterminer celles qui rie 

 changeraient point si elles élaient établies, en supposant toujours que 

 le foyer retient une température invariable , etjtpi'il en est de même do 

 l'air extérieur. Supposons que l'on divise l'enceinte solide en une mul- 

 titude de couches extrêmement minces, dont chacune est comprise 

 entre deux bases parallèles aux surfaces de l'enceinte; on considérera 

 séparément l'élat de l'une de ces couches. Il résulte des remarques 

 précédentes qu'il s'écoule continuellement une certaine quantité de 

 chaleur à travers chacune des deux surfaces qui terminent celte tran- 

 che. La chaleur pénètre dans l'intérieur de la tranche par sa première 

 surface, et dans le môme temps une partie de celle que cette masse infi- 

 niment petite avait acquise auparavant , en sort à travers la surface op- 

 posée. Or il est évidemment nécessaire que ces flux de chaleur soient 

 égaux pour que la température de la tranche ne subisse aticun chan- 

 gement. Cette remarque fait connaître en quoi consiste l'état final des 

 températures devenues fixes, et comment il diffère de l'état variable qui 

 le précède. Le mouvement de la chaleur à travers la masse de l'enceinte 

 devient uniforme , lorsqu'il entre dans chacune des tranches parallèles 

 dont celte enceinte est composée, une quantité de chaleur égale à celle 

 qui en sort dans le même temps. Le flux est donc le même dans toute 

 la profondeur de l'enceinte, et il est le même à tous les instans. On en 

 connaîtrait la valeur numérique, si l'on pouvait recueillir toute la quan- 

 tité de chaleur qui s'écoule pendaut l'unité de temps , à travers une 

 surface quelconque tracée parallèlement à celles qui terminent l'en- 

 ceinte. La masse de glace à la température zéro que celte quantité de 

 chaleur pourrait convertir en eau, sans eu élever la température, 

 exprimerait la valeur du flux qui pénètre continuellement 1'cnceiu.te 



