( 4 } 



rîrtns ÎVîat fhîài ri invariable. Cette même quantité de chaleur esî 

 nécessairement équivalente à celle qui sort pendant le même temps 

 du foyer, et passe dans l'air intérieur. Elle est égaie aussi à la chaleur 

 que cette même masse d'air communique à l'enceinte à travers la pre^ 

 mière surjace. Enfin elle est égale à celle qui sort pendant le même 

 temps de la surface eXierieure de l'enceinte, et se dissipe dans l'air 

 environnant. Cette quantité de chaleur est à proprement parler la 5 

 dépense' de la source. 



Ees quantités connues qui entrent dans lé calcul, sont les suivantes: 4 

 y désigne l'étendue de la surface du foyer- a la température perma- 

 nente de cette surface; b la température de l'air extérieur ; e l'épais-* 

 seur de l'enceinte; 5 l'étendue de la surface de l'enceinte; k la condu- 

 ctibilité spécifique de la matière de Fenceinte;7Ha conducibilité de la 

 surface intérieure de l'enceinte ; H la conducibilité de la surface exfé-' 

 rieure; g- la conducibilité de la surface du foyer. On a expliqué dans' 

 des Mémoires précé'dens la nature des coefficiens h, H, g, KY et les' 

 observations propres à les mesurer. Ees trois quantités dont il faut 5 

 déterminer la valeur sont : a température finale de l'air intérieur, 

 /3 température finale de la première surface de l'enceinte, y tempéra- 

 ture finale de la surface extérieure de l'enceinte. On désigne par A l'élé- 

 vation finale de la température ou l'excès «— 1>, et par é la dépense de" 

 la sour*ce ou la valeur du flux constant qui pénétre toutes les parties 5 

 de l'enceinte. On rapporte celte quantité <s? à une seule imite de surface ;" 

 c'est-à-dire que la valeur de $ mesure la quantité dé chaleur qui pen-- 

 d'ant l'unité de temps traverse l'aire égale à l'unité, dans une' srrfacé " 

 quelconque parallèle à celles de l'enceinte; <ï> exprime en unité de poids' 

 la masse de glace que celte chaleur résoudrait en eau. 



Les quantités précédentes ont entr'elles des relations très -simples, ' 

 que l'on peut découvrir sans former aucune hypothèse sur la nature 

 de la chaleur. Il suffit" de considérer la propriété que la chaleur a de v . 

 se transmettre d'une partie d'un corps à un autre, et d'exprimer les lois ' 

 suivant lesquelles cette propriéié s'exerce. La connaissance des causes 

 n'est point un élément des théories mathématiques. Quelle que soit la 

 diversité des opinions sur la nature de la chaleur, on voit que les expli- 

 cations qui paraissent d'ailleurs le plus opposées, ont une partie corn- ' 

 mime qui est fort importante, puisqu'on en peut déduire les conditions ! 

 mathématiques auxquelles les effets sont assujettis. 



Les propositions fondamentales de cette théorie, ne sont ni' moins ' 

 simples, ni moins rigoureusement démontrées que celles qui forment : 

 aujourd'hui les théories statiques ou dynamiques. Il est nécessaire de ' 

 faire à ce sujet les remarques suivantes : les coefficiens K, h, H et le 

 coefficient qui mesure la capacité de chaleur, doivent ici être regar- 

 dés comme des quantités eonslantes : mais en général ils varient avec'' 

 les températures lorsqu'elles sont élevées. Dans l'état actuel de la phy= . 



