158 Ernst Meissner, 
Die Ausdrücke für die Grössen R}, S5 ete. werden verwickelter. Wir 
begnügen uns, hier etwa die zwei ersten anzuschreiben: 
—aR=—7RB,-+208,+81g8y+ 
re ar 1 172° | 
+ ae ltr 2425 +2) 
(28)! (As +2)! | 
(129 
= 58&+20B,+ R,lgy—1-+ 
= ER ni j 
3 @s-ı)ı@s+i1lasF1T3s ra 24 (2:s+ | 
Hierin ist ©’ die Mascheroni-Euler’sche Konstante, und es bedeutet | 
Re Re Be 
RE nn 40) —=0. 
Alle aufgeschriebenen Reihen sind beständig konvergent und kon- 
vergieren für nicht allzugrosse Werte von y verhältnismässig rasch, 
da im Nenner jedes Gliedes zwei Fakultäten auftreten. 
Es wird weiter unten gezeigt, dass für grosse Werte von Y 
diese Reihen gar nicht gebraucht werden müssen. 
4. Die Randbedingungen. 
Das zylindrische Gefäss sei von zwei Parallelkreisen x — I, und 
= >I,, dem dünnen und dem dicken Rand begrenzt, und bis 
zum dünnen Rand mit Flüssigkeit vom spezifischen Gewicht y gefüllt. 
Da für =, p=0 wird, so hat ö den Wert Yiye 
Für einen eingespannten Rand ist w—=0 ee. 
für einen kräftefreien Rand dagegen G,=0 N = 
Für die zwei Ränder erhält man vier derartige Bedingungen, die für 
die vier Integrationskonstanten € ».c, ebensoviele lineare Gleichungen 
ergeben. 
Sehen wir von dem Grenzfall ab, wo c, und c, sehr gross werden, 
und nennen wir einen Zylinder schlank, wenn der Ausdruck 
Y=sıh—-Y3(1— v9) n (15) 
gross ist, so werden wegen (9) alle Spannungs- und Deformations- 
grössen in der Nähe des dicken Randes (2 ®1,) für einen solchen | 
Zylinder ungefähr dieselben Werte annehmen, wie auch ec, und“ 
ausfallen. c, und «, bestimmen sich wesentlich aus den Randbedingungen 
am dicken Rand allein; aus denen am dünnen folgen dann e, und 4 
