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B verschwinden alle Glieder.') Durch Zusammenhalten mit Gleichung (6) 
erkennt man, da dort A, = U, wird, dass die Konstante B die Wärme- 
tönung beim absoluten Nullpunkt darstellt. Legt man der Reaktion 
konstanten Druck zugrunde, so ergibt sich der noch von V abhängige 
Teil der freien Energie 
(Au, = — IvRT; somit A,=A, +4, — A, — Iv RT. (12) 
Ersetzt man in Gleichung (11) die Volumina durch die ihnen reci- 
proken Konzentrationen und berücksichtigt Gleichung (12), so gewinnt 
man durch Nullsetzen von A, dem Gleichgewicht ai die 
integrierte Reaktionsisochore in der Form. 
0 = DV 0, TInT— DV T (C,+R) — Dv RTInC + >vkT-+U, (13) 
oder etwas umgestellt und durch RT dividiert 
C,InT se al +B) 
Drvint= ee un ee Be 
Zur Ermittelung der noch unbestimmten Konstanten k soll zu- 
nächst irgend eines der an der Reaktion beteiligten Gasmole heraus- 
gegriffen und für sich betrachtet werden. Das Gasmol möge bei 
konstanter Temperatur aus einem bestimmten Anfangszustand in 
einen bestimmten Endzustand auf reversiblem Wege übergeführt 
werden. Bekanntlich erhält man hierbei den maximalen Betrag an 
arbeitsfähiger Energie. Dieser lässt sich sofort angeben. Es ist 
(14) 
—A=RT(Ine— InO). (15). 23 
Die Anfangskonzentration C kann ganz beliebig gewählt werden. Es 
sollen nun lediglich solche Vorgänge betrachtet werden, bei denen _ 
die Gleichgewichtskonzentration ce lediglich von der Temperatur 
abhängig ist. Aus Gleichung (15) folgt durch Differentiation bei 
‘) Von dem ersten Glied in Gleichung (11) lässt sich leicht zeigen, dass es für 
T=0 verschwindet. Schreibt man nämlich das Produkt TInT als Quotienten und 
ee zum Zweck der Grenzbestimmung Zähler und Nenner nach T, so sieht 
n sofort das Verschwinden des Produktes TInT für T=0. Es ist 
1 
ThT=;= | 2 | RN 
® T=0 
