Beitrag zur Berechnung homogener Gasgleichgewichte. 381 
konstantem Volumen und hinreichende Annäherung von C an c 
dA amt — lne 
dA u BL 
Wenn Ce, wird — (ar), — RT ZT | 
Ein zweiter Ausdruck für den Quotienten äh, lässt sich nun 
offenbar durch folgende Überlegung gewinnen: Das betrachtete 
Gas soll als gesättigter Dampf vorliegen und zwar bei so niedrigem 
Druck, dass der Dampf dem Gasgesetz in Gleichung (2) praktisch 
vollkommen gehorcht. Unter diesen Umständen wird die spezifische 
Wärme C, des betrachteten Dampfes in dem so definierten Temperatur- 
bereich von der Temperatur fast unabhängig sein. Nimmt 
man nun an dem Dampf eine Energieänderung vor entsprechend 
Gleichung (1) und zwar derart, dass sich die Wärme- und Arbeits- 
leistungen zueinander so verhalten, dass der Dampf gesättigt bleibt, 
so gewinnt auch Gleichung (7) für den vorliegenden Fall Gültigkeit. 
Bei der so charakterisierten Änderung des Dampfes ist aber auch 
die Forderung A=0 erfüllt, und somit gilt 
(9), = ln +RinV+k. (17) 
vA=0 
In Verbindung mit Gleichung (16) folgt daher für die gesuchte 
Konstante, wenn man noch das Volumen V durch die reciproke 
Konzentration ersetzt: 
k- Rlac- Olat RT In, (18) 
ee lan Mit Einführung der Drucke und log 10: 
k'— Rigp — OplgT — RT SEP. (18a) 
Aus der Kenntnis der Dampfspannungskurve des betrachteten Gases 
in dem Temperaturbereich, in dem sich der Dampf als ideales Gas 
verhält, lässt sich hiernach die Grösse der Konstanten leicht aus- 
werten. So findet man zum Beispiel —; —- für Wasserdampf von Zimmer- 
temperatur zu 3,8, während das Katuat sche Wärmetheorem 3,6 
liefert. M. Planck) findet Gleichung (18a) aus dem von ihm erwei- 
terten Nernst’schen Wärmesatz, indem er die Wärmegrössen des 
) M. Planck, Thermodynamik, 3. Aufl., S. 276. 
