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peuvent avoir en ^^énéral môme tension dans une cer- 

 taine jHendue (le réchclle therrnométrique. 



Considérons un kilos^raninuî d'eau liquide à une tem- 

 pérature t inférieure à zéro, la chaleur de vaporisation 

 L de l'eau est donnée par le théorème de Carnot, 



dn 



L = A.T{v — u)^- 



où A désigne l'équivalent calorifique du travail, T la tem- 

 pérature absolue, v le volume spécifique de la vapeur 

 saturée, u le volume spécifique de l'eau liquide sous la 

 pression p de sa vapeur. 



Si l'on suppose que les tensions de la vapeur soient les 

 mêmes pour l'eau liquide et pour la glace dans un certain 

 intervalle de température, si l'on admet qu'il y ait iden- 

 tité entre les vapeurs émises par l'eau sous ces deux 

 états, la chaleur de vaporisation L' de la glace à la même 

 température sera donnée par une formule analogue ; il 

 suffit de remplacer le volume spécifique de l'eau par le 

 volume spécifique de la glace, que nous appellerons u'. 



Considérons un kilogramme d'eau liquide surfondue à 

 la température t et supposons le cycle suivant d'opéra- 

 tions effectuées à cette température sous la pression j) de 

 la vapeur, qui par hypothèse est la même pour les deux 

 états de l'eau: 1» l'eau se solidifie; 2" la glace se vapo- 

 rise; 3° la vapeur d'eau est condensée à l'état liquide. 



Le cycle est fermé, la variation de la chaleur interne 

 est nulle, la chaleur consommée par le travail externe 

 est nulle, par conséquent la somme algébrique des quan- 

 tités de chaleur absorbées dans les trois transformations 

 doit être nulle. Or si l'on désigne par S la quantité de 

 chaleur dégagée par l'eau lorsqu'elle se solidifie, on aura 

 par conséquent 



— S-f-L'— L=0, 

 ou bien en remplaçant L et L' par les valeurs déduites du 

 théorème de Carnot, 



La quantité de chaleur S est positive ; elle se déduit, 

 comme l'a montré M. Person, de la chaleur de fusion de 

 la glace à zéro et des chaleurs spécifiques de la glace et 



