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on a >•- dO = h (Is. La coinposanle perpendiculaire à AB 

 a pour valeur 



F sin a = LL [l — [k + 1) cos^ e] sin e dQ. 



En intégrant cette expression pour le conducteur AB 

 tout entier, on obtient immédiatement pour l'expression 

 de l;i force attractive normale à CD, 



R = 2— X-— • 



h 3 



2" Supposons maintenant le courant CD perpendicu- 

 laire à AB et pour fixer les idées supposons que ce cou- 

 rant s'éloigne de AB. 



La force élémentaire F peut se décomposer comme 

 précédemment ; les composantes normales à AB se font 

 mutuellement équilibre, il suffit donc de considérer les 

 composantes parallèles à AB. La composante de F relative 

 à cette direction et dirigée dans le sens AB a pour valeur 

 F cos 9. D'ailleurs l'angle w est droit, les angles $ et 9' 

 sont complémentaires, 



F cos 5 = — ^ (^t + 1) cos2 9 sin 6 d9. 

 h 



En intégrant cette expression pour le conducteur tout 



entier, on obtient immédiatement pour l'expression de la 



force perpendiculaire à l'élément CD et dirigée dans le 



sens du courant indéfini. 



Il 6 



Supposons maintenant que l'élément CD de longueur 

 égale à l'unité forme un angle quelconque m ovec le cou- 

 rant indéfini AB. Le courant élémentaire se décompose 

 en deux autres; l'un parallèle à AB a pour longueur 

 cos w, l'autre perpendiculaire à AB a pour longueur 

 sin w. 



L'action de AB sur le premier courant est normale à 

 AB et a pour valeur R cos w ; l'action de AB sur le second 

 courant est parallèle à AB et a pour valeur R' sin w. 



Si l'on exprime que ces deux forces ont leur résultante 

 normale à CD, d'après l'expérience d'Ampère, on voit 



