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Soit V la vitesse de la lumière en dehors et Y' sa vitesse 

 en dedans du milieu réfringent. Prenons sur 01 



IA = V^ 

 et sur OR 



ÔB = V'^. 

 Par A et B menons des plans limitant normalement les 

 faisceaux incident et réfracté. 



Les volumes tronco-cylindriques ainsi obtenus sont équiva- 

 lents. 



Pour le prouver désignons par s la section oblique 

 commune aux deux faisceaux. Le volume du tronc cylin- 

 drique pris dans le faisceau incident est égal à 



V # X s cos a. 

 Le volume du tronc cylindrique pris dans le faisceau 

 réfracté est égal à 



Y' tx s cos «', 

 a' désignant l'angle de OR avec la normale. Le rapport 

 des deux volumes est donc 



V cos a 



V cos a' 



Mais dans le cas particulier qui nous occupe, s'est le 



cos oc 



complément de «. En sorte que le rapport ; est égal 



1 1 



à ou bien à — D'autre part, on sait que 



tg a n. 



Y 



vr = - 



V cos ^' 

 Le rapport — se réduit donc à l'unité. G. q. f. d. 



^^ V cos a ^ 



A un instant quelconque considérons la lumière occu- 

 pant à partir du plan XY une portion du faisceau inci- 



V 



dent. Au bout du temps t égal à — r- [l étant la longueur 



de l'axe du tronc de cylindre), la lumière réfractée oc- 

 cupe un volume juste égal à celui qu'elle vient d'aban- 

 donner. 



Cette interprétation est particulièrement intéressante 

 dans le cas où, par suite d'une polarisation antérieure, 



