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d'une tige de verre terminée par une petite surface con- 

 cave ; la pression du gaz étant sensiblement constante à 

 l'intérieur de la bulle, la portion de la bulle en contact 

 avec le liquide se termine par une surface sphérique. Si 

 l'on désigne par P la pression extérieure à la surface libre 

 du liquide, par z la distance de la bulle à cette surface, 

 par d le poids spécifique du liquide, par r le rayon de la 

 surface sphérique, par câ- une constante particulière au 

 liquide et définie dans la théorie de Gauss, la pression 

 'P du gaz formant la bulle est, comme on le sait, 



p — V-\-zd-\ d. 



r 



Lorsque le liquide se vaporise, la pression augmente 

 dans l'intérieur de la bulle par suite de la présence de la 

 vapeur, mais en même temps le volume de la bulle aug- 

 mente, le rayon de la surface sphérique augmente, de 

 sorte que dans la relation précédente le premier membre 

 augmente tandis que le second membre diminue. L'équi- 

 libre n'est donc pas possible et il arrive nécessairement 

 au moment où une bulle du mélange de gaz et de vapeur 

 se détache et traverse le liquide. Les expériences de 

 M. Gernez ont montré que ce phénomène peut se repro- 

 duire ainsi pendant un temps fort long. 



Sur un manomètre d'égale sensibilité, 

 par M. J. MouTiER. 



La sensibilité d'un manomètre à air comprimé dont le 

 tube est cylindrique diminue à mesure que la pression 

 s'élève ; on corrige cet inconvénient dans la pratique en 

 terminant le manomètre par une tige conique. Je me suis 

 proposé de rechercher la forme que doit avoir un mano- 

 mètre formé par une surface de résolution pour que la 

 sensibilité de l'instrument soit indépendante de la pres- 

 sion. 



Supposons un manomètre formé par une surface de 

 révolution autour d'un axe vertical et plongé dans une 

 cuve assez large pour que le niveau du mercure n'y 

 éprouve pas de variations sensibles. Désignons par H la 



