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Si l'on suppose le diamèirc de l'anneau assez grand 



par rai)port au diamètre de l'aimant, la distance r est 



sensiblement égale au rayon de l'anneau. Si l'on considère 



sur deux anneaux concentriques deux éléments ds' qui 



ds' 

 correspondent à un même angle au centre, le rapport — 



r 

 reste constant, l'angle e conserve d'ailleurs la même va- 

 leur, de sorte que le potentiel Wo est indépendant du 

 diamètre de l'anneau. Il en est sensiblement de même pour 

 les potentiels Wi , Wa et par suite l'intensité du cou- 

 rant induit à une valeur sensiblement indépendante du 

 diamètre de l'anneau, tant que la portion agissante du 

 barreau est réduite à une petite étendue. 



La théorie de la méthode employée par M. Van Rees 

 pour étudier la distribution du magnétisme se trouve 

 ainsi ramenée à la théorie générale de l'induction électro- 

 dynamique telle qu'elle résulte de la formule de Weber : 

 à ce sujet qu'il me soit permis de faire une remarque. 

 On considère ordinairement la formule d'Ampère comme 

 insuffisante au point de vue de l'induction : il me semble 

 au contraire que la loi élémentaire d'Ampère est au con- 

 traire suffisante pour l'étude de l'induction électrodyna- 

 mique et qu'elle joue exactement le même rôle que la loi 

 élémentaire de Coulomb dans l'électricité statique. 



Si l'on considère un courant stationnaire, la dépense 

 effectuée par la source dans un temps donné est égale à 

 la quantité de chaleur dégagée pendant le même temps 

 sur le conducteur. Mais le conducteur possède une éner- 

 gie potentielle dont l'expression est fournie par la loi élé- 

 mentaire d'Ampère de la même manière que l'énergie 

 potentielle d'un conducteur chargé d'électricité statique 

 se déduit de la loi de Coulomb : il suffit de remplacer 

 l'action qui s'exerce entre deux molécules électriques en 

 équilibre par l'action qui s'exerce entre deux éléments de 

 courant. 



Lorsque le courant change d'intensité, la dépense effec- 

 tuée par la source se compose à la fois de l'énergie calo- 

 rifique et en outre de l'accroissement de l'énergie po- 

 tentielle. Lorsque deux conducteurs traversés par des 

 courants se déplacent l'un par rapp(n-t à l'autre, la dé- 



