Si l'on désigne par Q l'angle de la force F' avec le plan 

 du courant circulaire, la composante de F' perpendicu- 

 laire à ce plan a pour expression 



F' sin Q =zY' -^. 



r 



Si l'on lait la somme de toutes ces composantes, on ob- 

 tient finalement pour F", en désignant par w' l'aire du 

 courant circulaire A' et en remarquant que l'angle a est 

 droit, 



IV. Considérons maintenant un second solénoïde ayant 

 l'une de ses extrémités au point A' et cherchons l'action 

 mutuelle des deux pôles de solénoïde A et A'. 



Si l'on désigne par e' la distance infiniment petite qui 

 sépare deux spires consécutives du second solénoïde, et 

 si l'on remplace dans l'action de chaque spire du second 



1 



solénoïde — par une expression analogue à l'expression 



(1), on voit sans difficulté que la force F'" a pour valeur 



^ e' 2 r2 



Si l'on pose comme précédemment 



(3) — = i^; 



la valeur de la force F'" peut s'écrire 



F'" = -— - 



2 r'^ ' 



V. Si l'on considère en général deux molécules magné- 

 tiques ou deux pôles d'aimant situés à la distance r et dont 

 les masses magnétiques soient m et m', l'action mutuelle 

 /"de ces deux molécules ou de ces deux pôles a pour va- 

 leur 



VI. Considérons maintenant une molécule magnétique 

 a de masse magnétique m, un aimant infiniment petit de 



