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riences de M. Andrews. La formule donnée par M. Glau- 

 sius, pour calculer la chaleur spécifique d'une vapeur 

 saturée suppose connues la chaleur spécifique du liquide 

 sous pression constante, la loi de dilatation du liquide 

 sous pression constante et la loi suivant laquelle la cha- 

 leur de vaporisation varie avec la température. Ces indi- 

 cations font défaut pour l'acide carbonique liquide et la 

 vérification est ici d'autant plus difficile que les pro- 

 priétés des liquides soumis à de fortes pressions excer- 

 cées parleurs vapeurs sont, comme onle sait aujourd'hui, 

 très-différentes des propriétés que présentent ces mêmes 

 liquides, sous les pressions relativement faibles où nous 

 les observons habituellement. 



Dans ces conditions particulières où le liquide supporte 

 une pression considérable exercée par sa vapeur, et où la 

 densité de la vapeur devient comparable à celle du 

 liquide, comme le montrent les expériences de Cagniard- 

 Latour sur la vaporisation totale, la chaleur de vapori- 

 sation devient très-faible, la dilatation du liquide peut 

 être considérable. 



Sans entrer dans l'examen des propriétés des liquides 

 dans ces conditions particulières, il est cependant pos- 

 sible de se rendre compte d'un certain nombre de faits 

 généraux, qui établissent, comme l'a remarqué M. An- 

 drews, une continuité entre l'état liquide et l'état gazeux. 

 Il suffit pour cela de se reporter à la relation donnée 

 par M. Glausius pour le cas d'un mouvement station- 

 naire. 



Si l'on désigné par K la chaleur spécifique absolue 

 d'un corps, par T sa température absolue, par E l'équi- 

 valent mécanique de la chaleur, par f la force qui agit 

 entre deux points situés à la distance r, par p la pression 

 que supporte le corps, par v son volume spécifique, 

 M. Glausius a établi la relation : 



KTE=i2A'+ ^pv, 



où la somme 2 s'étend à tous les points matériels du corps 

 pris deux à deux. 



La chaleur spécifique absolue est indépendante de 

 l'état physique; par suite si l'on considère un corps sous 



