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dure relativement à la grandeur des forces intérieures. 



Lorsqu'on chauffe un corps sous pression constante, 

 la^.chaleur spécifique sous pression constante est en gé- 

 néral inférieure au triple de la chaleur spécifique abso- 

 lue, de sorte que la force f augmente avec la tempéra- 

 ture ; cet accroissement a lieu même lorsque le corps 

 au lieu de se dilater par la chaleur éprouve une diminu- 

 tion de volume ou passe par un maximum de densité. 

 On voit d'après cela que l'amplitude de l'oscillation ne 

 peut être proportionnelle en général, soit au volume du 

 corps, soit à une puissance du volume, de sorte que le 

 travail intérieur élémentaire ne peut être représenté en 

 général par une expression de la forme Rc^t?, en dési- 

 gnant par R une quantité variable, par d v l'accroisse- 

 ment de volume qu'éprouve le corps. Cette expression 

 peut convenir à certains cas particuliers, mais elle 

 manque certainement de généralité. 



Lorsqu'un corps se détend ou se comprime sans varia- 

 tion de chaleur en effectuant un travail extérieur, on re- 

 connaît aisément au moyen des relations précédentes, 

 que la température du corps est inversement proportion- 

 nelle au carré de l'amplitude. Dans le cas de l'eau, on sait 

 que les effets thermiques sont de sens opposé, suivant 

 que l'eau est prise au-dessus ou au-dessous de la tempé- 

 rature qui correspond au maximum de densité ; dans les 

 deux cas, le volume varie dans le même sens, l'ampli- 

 tude de l'oscillation ne peut donc être proportionnelle soit 

 au volume, soit aune puissance de ce volume. 



La variation qu'éprouvent soit l'amplitude, soit la force 

 f, ne peuvent être déterminées que d'après la connais- 

 sance dans chaque cas particulier des propriétés phy- 

 siques du corps. Le théorème de Garnot, sous la forme 

 générale que lui a donnée M. Glausius, offre l'avantage de 

 se prêter immédiatement aux applications ; dans certains 

 cas la théorie précédente conduit à des résultats immédiats. 



Ainsi lorsqu'un corps éprouve un changement d'état à 

 température constante, la chaleur Q absorbée dans la 

 transformation s'exprime d'une manière simple au moyen 

 des amplitudes «o et a qui se rapportent à la température 

 de la transformation et aux deux états du corps, 



