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Si l'on exprime comme précédemment que le poten- 

 tiel est nul en tout point du plateau B, on a une double 

 équation. D'abord le résultat devant être indépen- 

 dant de la position du point considéré, on a une pre- 

 mière relation 



a ==c -}- d. 



Ensuite si l'on tient compte de cette condition, on a 

 une seconde relation entre les charges électriques, les 

 épaisseurs et l'indéterminée R. 



Si l'on exprime en outre que le potentiel a une va- 

 leur V, sur le plan A, on a une troisième relation entre 

 les charges, les épaisseurs, l'indéterminée R et le poten- 

 tiel V. En éliminant R entre les deux dernières relations, 

 on trouve 



N 1= h.T: e c. 



III. Si l'on calcule les charges c et ^ en fonction de R, 

 on trouve alors 



à-=. a 



2R — E 



On voit que si les épaisseurs sont petites, la charge d 

 est une fraction très faible de c, de sorte que si l'on 

 coupe la communication avec le sol et si l'on enlève l'in- 

 ducteur, la charge qui reste sur le plateau R est une 

 charge négative c — d, qui se distribue également sur les 

 deux faces de B. 



On voit par cet exemple comment le conducteur B peut 

 se charger d'une électricité contraire à celle de l'induc- 

 teur. 



IV. Si l'on considère un nombre quelconque de pla- 

 teaux parallèles au plan A, isolés et d'épaisseurs finies, 

 on reconnaît sans peine que la charge induite sur chaque 

 plateau est égale à la moitié de la charge du plateau in- 

 ducteur. 



Il serait facile de multiplier les exemples ; nous consi- 

 dérerons en particulier un cas qui se rapporte aux expé- 

 riences de M. Gaugain sur la condensation, 



V. Conservons le plan A et le plateau B, et plaçons au- 

 delà de ce plateau B à une distance e' de ce plateau un 

 plan conducteur G, infiniment mince par conséquent, en 

 communication avec le sol. Les deux plans A et G repré- 



