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Or /"a la même valeur en tous les points de la surface ; 

 le quotient de la masse électrique a par la surface de la 

 sphère est donc égale à l'épaisseur e de la couche sphéri- 

 que. Par suite la répulsion en un point de la surface sphé- 

 rique a pour valeur 



f= Ane. 



Considérons en second lieu un conducteur limité par 

 une surface sphérique concentrique à la sphère. Suppo- 

 sons la sphère électrisée positivement ; le conducteur 

 possède une charge b d'électricité négative égale à la 

 charge inductrice a d'après le théorème de Faraday. 



La couche d'électricité négative exerce en un point de 

 sa surface une force répulsive /"contrebalancée par l'ac- 

 tion attractive de la sphère inductrice. Si l'on désigne 

 par r le rayon de la couche négative, on a donc 



Mais les quantités d'électricité a et b sont égales, on a 

 donc aussi 



D'ailleurs si l'on désigne par e l'épaisseur de la couche 

 négative, on a & = 4 t: r^ g ; par suite la force répulsive 

 exercée en un point de la couche d'électricité négative 

 est encore donnée ici par le théorème de Laplace. 



Sur la condensation électrique, 

 par M. J. MouTiER. 



Considérons un ensemble de conducteurs électrisés en 

 équilibre et désignons par a la charge électrique qui se 

 trouve sur l'un des conducteurs, par V le potentiel en un 

 point du conducteur. 



Considérons en outre un second état d'équilibre rela- 

 tif au même système de corps conducteurs ; désignons 

 par a' la charge électrique qui se trouve maintenant sur 

 le premier conducteur considéré, par Y' le potentiel en 

 un point de ce conducteur. 



Si l'on superpose ces deux états d'équilibre, on aura 



