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dans le sens de sa direction, la première composante a 

 pour effet de constituer des éléments magnétiques orien- 

 tés de la même manière et susceptibles par conséquent 

 de réactions mutuelles qui déterminent la formation d'un 

 aimant dans l'hypothèse généralement adoptée à propos 

 de la constitution des aimants. L'intensité magnétique 

 du barreau MN ainsi formé sous l'action de cette com- 

 posante est alors proportionnelle à la valeur de cette 

 composante, c'est-à-dire au cosinus de l'angle que forme 

 la barre de fer doux MN avec l'aiguille d'inclinaison. 



Si l'on suppose la barre de fer doux décomposée au 

 contraire en éléments perpendiculaires à la direction MN, 

 l'action de la seconde composante aura pour effet de 

 déterminer la formation d'éléments magnétiques paral- 

 lèles orientés de la même manière ; par raison de symé- 

 trie, ces éléments ne peuvent réagir les uns sur les 

 autres et ne peuvent constituer un aimant, de sorte que 

 l'intensité magnétique du barreau MN dépendra unique- 

 ment de la première composante et sera proportionnelle 

 au cosinus de l'angle formé par la barre avec l'aiguille 

 d'inclinaison. 



Dans ce qui précède, la loi suivant laquelle varie l'ac- 

 tion de la molécule magnétique avec sa distance au 

 point M n'a pas d'importance, mais si l'on suppose que 

 cette action soit inversement proportionnelle au carré de 

 la distance, comme cela a lieu pour les phénomènes 

 magnétiques en général, la théorie précédente conduit à 

 une application immédiate. 



Considérons un cylindre de révolution dont l'axe soit 

 vertical par exemple; aux extrémités d'un diamètre 

 horizontal supposons deux pôles d'aimant A et B, et 

 imaginons en outre un petit barreau de fer doux appli- 

 qué sur une génératrice du cylindre et situé à une 

 distance h de la base du cylindre. Supposons ce petit 

 barreau mobile autour de l'axe du cylindre de manière 

 que sa distance à la base du cylindre reste constante et 

 proposons nous de déterminer l'intensité magnétique de 

 ce petit barreau soumis à l'influence des pôles A etB. 



Si nous désignons par r et r' les distances des deux 

 pôles A et B au petit barreau, les actions exercées par 



