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1(!S deux pôles sur ie barreau seront iuverseineul propor- 

 tionnelles aux carrés des distances r et r' ; l'état magné- 

 tique du barreau dépend des composantes dirigées dans 

 le sens du barreau et ces composantes s'obtiendront en 

 multipliant les valeurs des forces par les cosinus des 

 angles qu'elles forment respectivement avec le barreau : 



h /i , ,. 



ces cosinus ont pour valeurs respectives — et — . L ni- 



tensité magnétique développée par influence sur le bar- 

 reau est donc proportionnelle à 



_i _ J_ 



Si l'on désigne par w l'angle que fait le plan mené par 

 le barreau et l'axe du cylindre avec le plan diamétral 

 passant par la ligne des pôles AB, par R le rayon . du 

 cylindre, les distances r et r' sont exprimées par les re- 

 lations 



r'- = ]r- -\~ 4R'- sin — ' 



r'^ = h-^ -f 4R'^ cos ^' • 



Si l'on développe les valeurs de r et de r' données par 

 ces équations en négligeant les puissances du rayon R du 

 cylindre à partir de la quatrième, on trouve sans peine 

 que l'intensité magnétique du barreau est proportion- 

 nelle au cosinus de l'angle oj. 



Si l'on assimile ce petit barreau à l'un des cylindres de 

 fer doux de la machine de Glarke, on voit que dans cet 

 appareil, au moins comme première approximation, l'in- 

 tensité magnétique de ce cylindre est proportionnelle au 

 cosinus de l'angle décrit par ce cylindre, en comptant 

 cet angle à partir de la ligne des pôles AB de l'aimant 

 fixe. 



Lorsqu'on a établi ainsi la loi suivant laquelle varie le 

 magnétisme développé par influence sur l'un des cy- 

 lindres de fer doux, on peut considérer le cylindre 

 aimanté comme un solénoïde et dès lors il devient facile 

 d'appliquer les formules ordinaires de rinduction électro- 

 dynamique à la détermination de l'intensité du courant 



