- u\ - 



physique que les charges des armatures de inèiiKi nom 

 décroissent en progression géométrique : lorsque les 

 bouteilles sont fermées, on admet que les charges sont 

 égales sur toutes les armatures. En réalité aucune de 

 ces propositions n'est rigoureusement exacte. 



Considérons une série de n + 1 bouteilles de Leyde 

 sphériques , égales entre elles, disposées en cascade et 

 réunies par des fils lins; désignons, pour abréger, par r 

 l'inverse du rayon de l'annature intérieure de l'une des 

 bouteilles, par R l'inverse du rayon de rarn;ialure exté- 

 rieure. 



Si l'on met l'armature intérieure de la première bou- 

 teille eu communication avec une source d'électricité 

 positive, au niveau potentiel V„, cette armature prend 

 une charge positive a^ et agit par influence sur le con- 

 ducteur suivant. L'armature extérieure de la première 

 bouteille prend une charge négative «^ et l'armature in- 

 térieure de la seconde bouteille prend une charge posi- 

 tive égale a^ : le potentiel a une valeur V^ sur le conduc- 

 teur formé par les deux armatures. 



Désignons par a^, a,, «„, les charges positives qui 



se trouvent dans les armatures intérieures de la troisième, 

 de la quatrième,.... et enfin de la dernière bouteille; les 

 charges négatives des arm'atures extérieures à partir de 



la seconde bouteille sont respectivement a,, «n ; si 



l'armature extérieure de la dernière bouteille commu- 

 nique avec le sol, ce qui est le cas ordinaire, les charges 

 des deux armatures de cette dernière bouteille sont 



égales. Désignons en outre par V„, Vn les potentiels 



des armatures intérieures comptés k partir de la troi- 

 sième bouteille jusqu'à la dernière. 



En formant les potentiels des armatures intérieures 

 des n -f- l bouteilles, on a une série de n 4- 1 équations 

 de même forme, 



OgV — a^R = Vo 

 a^r — «jR = V, 



«11^* — «nR = Vn- 



En formant de même les potentiels des armatures ex- 

 térieures, on a une suite de n équations, 



